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吸附热力学及动力学的研究
吸附热力学及动力学的研究
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(6)
式中:
q—吸附量,mg/g;
c—吸附质的平衡质量浓度,mg/L;
k—分配系数。
1.3、Freundlich公式
Freundlich型吸附等温线是基于吸附剂在多相表面上的吸附建立的经验吸附平衡模式.
Freundlich等温线方程[6]:
(7)
式中:
qe为吸附达平衡时的吸附量,mg/g;Ce为吸附平衡时溶液中磷浓度,mg/L;Kf是Freundlich模型下与吸附容量和吸附强度有关的常数;1/n为Freundlich常数。
较大的Kf、n值是吸附剂具有较好吸附性能的表征。
在不同温度下,分别以lnqe对lnCe作图得到的Freundlich吸附等温线
1.4、Redlich-Peterson模型[7]
(8)
其中,Ce为溶液平衡浓度,mmol/L;qe为吸附量;qm、KL分别表示单层最大吸附量、与吸附能有关的常数;Kf和n是Freundlich等温方程的特征参数;KR,aR和α均为经验常数
1.5、Temkin方程[8]
Temkin方程所描述的能量关系是,吸附热随吸附量线性降低
简单的方程形式
(9)
式中:
Ce为平衡浓度,q为吸附量,A和B式方程的两个常数。
以q对logCe作图为一直线,可确定该方程对实验数据的拟合程度。
2. 吸附热力学
通过吸附热力学的研究可以了解吸附过程进行的程度和驱动力,也可以深入分析各种因素对吸附影响的原因[9]
2.1 吸附焓△H的计算
2.1.1方法一
由Clausius-Clapeyron方程[10]:
(10)
式中:
Ce———平衡浓度,mg·L-1
T———热力学温度,K
R———理想气体常数,J·mol-1·K-1
△H———等量吸附焓,J·mol-1
K———常数
通过测定各种温度下离子交换纤维对Cr(VI)的吸附等温线,再由吸附等温线做出不同等吸附量时的吸附等量线InCe-1/T,用线性回归法求出各吸附量所对应的斜率,计算出不同吸附量时Cr(VI)的等量吸附焓ΔH。
2.1.2方法二
Van’tHoff方程式[11]
(11)
式中:
Ce为平衡浓度,mg·L-1;△H为等量吸附焓变,kJ·mol-1;T为试验温度,K;K0为Van’tHoff方程常数。
不同温度时的Ce可根据一定吸附量,从吸附等温线上查得。
以ln(1/Ce)对1/T作图,若△H与温度无关,则可通过斜率计算出来。
2.1.3方法三[14]
(12)
(13)
其中CBe、CAe分别为Cr(Î)在吸附剂和溶液中的平衡浓度(mgöL),Kc为平衡常数。
2.2吸附自由能ΔG的计算
2.2.1方法一
(14)
式中:
ΔG0为吸附标准吉布斯自由能变值,kJ·mol-1;R为气体摩尔常数8.314J·mol-1·K-1;T为绝对温度,Kd为吸附热力学平衡常数。
吸附平衡常数Kd的确定,文献中有多种计算方法。
本文根据文献[12],用Freundlich方程拟合参数计算Kd,即Kd=Kfn;用Langmuir方程拟合参数计算Kd:
Kd=ka/kb,ka、kb分别为吸附速率常数和解吸速率常数;Henry和Temkin方程拟合参数计算Kd,Kd与标准压力平衡常数K等价。
2.2.2方法二:
吸附自由能的值可以通过Gibbs方程从吸附等温线衍生得到[13]
(15)
式中:
q———吸附量,mg·g-1
X———溶液中吸附质的摩尔分数
如果Q和x的关系符合Freundlish方程,即
(16)
将式(16)代入式(15)得吸附吉布斯自由能ΔG与Q无关。
(17)
2.2.3方法三[14]
(18)
CBe、CAe分别为Cr(vÎ)在吸附剂和溶液中的平衡浓度(mgöL),Kc为平衡常数。
2..3 吸附熵ΔS的计算
2.3.1方法一
吸附熵可按Gibbs-Helmholtz方程计算[15]
(19)
2.3.2方法二[16]
(20)
(21)
式中:
ΔG0为吸附标准吉布斯自由能变值,kJ·mol-1;R为气体摩尔常数8.314J·mol-1·K-1;T为绝对温度,K、Kd为吸附热力学平衡常数;ΔH0为吸附标准焓变,kJ·mol-1;ΔS0为吸附标准熵变值,J·mol-1·K-1。
根据式(8)可以作lnKd-1/T曲线图,计算出ΔH0、ΔS0。
3、吸附动力学
吸附过程的动力学研究主要是用来描述吸附剂吸附溶质的速率快慢,通过动力学模型对数据进行拟合,从而探讨其吸附机理。
以下为5种动力学模型.
3.1、吸附动力学一级模型
吸附动力学一级模型采用Lagergren方程[17]计算吸附速率:
(22)
式中,Qt和Qe分别为t时刻和平衡态时的吸附量,mg∙g-1,k1为一级吸附速率常数,min-1。
对式(22)从t=0到t>0(Q=0到Q>0)进行积分,可以得到:
(23)
用式(23)对在不同温度下吸附剂对Cr(Ⅵ)溶液的吸附作ln(Qe-Qt)-t曲线图,
3.2吸附动力学二级模型
吸附动力学二级模型可以用McKay方程描述[18]:
,它是建立在速率控制步骤是化学反应或通过电子共享或电子得失的化学吸附基础上的二级动力学方程表达式[19]为:
(24)
对式(24)从t=0到t>0(q=0到q>0)进行积分,写成直线形式为:
(25)
(26)
式中,h为初始吸附速率常数,mg·(g·min)-1。
用式(25)作t/Qtt-t曲线图。
3.3、颗粒内扩散模型
颗粒内扩散模型最早由Weber等[20]提出,其表达式为:
(27)
式中,kp为颗粒内扩散速率常数,mg·(g·min1/2)-1,kp值越大,吸附质越易在吸附剂内部扩散,由Qt—t1/2的线形图的斜率可得到Kp。
根据内部扩散方程,以Qt对t1/2作图可以得到一条直线。
若存在颗粒内扩散,Qt对t0.5为线性关系,且若直线通过原点,则速率控制过程仅由内扩散控制。
否则,其它吸附机制将伴随着内扩散进行[21]。
3.4、Elovich方程
Elovich方程[22]是对由反应速率和扩散因子综合调控的非均相扩散过程的描述,是另一个基于吸附容量的动力学方程,见式(28)。
(28)
式中:
α、β为Elovich常数,分别表示初始吸附速率(g/(mg·min))及解吸常数(g/mg),可通过Qt对t作图求得。
3.5、双常数方程
双常数方程[23]表达式为:
(29)
以上各方程中,Qt为吸附或解吸量,mg·kg-1;A、B为方程参数;t为吸附或解吸时间。
按照上述5种动力学模型,都是利用最小二乘法对实验数据进行线性拟合,通过直线的斜率和截距计算得到的动力学参数。
尽管一级动力学模型已经广泛地用于各种吸附过程,但它却有局限性。
一级线性图是由ln(Qc-Qt)对时间作图,因此必须先得到Qc值,但在实际的吸附系统中,可能由于吸附太慢,达到平衡所需时间太长,因而不可准确测得其平衡吸附量Qc值,因此,它常常只适合于吸附初始阶段的动力学描述,而不能准确地描述吸附的全过程若符合二级模型则说明吸附动力学主要是受化学作用所控制,而不是受物质传输步骤所控制。
[24]
4,结语
通过查阅大量文献发现,对于研究液固吸附时,常用的吸附等温线模型为,Langmuir型分子吸附模型和Freundlich模型。
吸附热力学常用Van’tHoff方程进行计算,吸附动力学常用到的拟合方程主要是一级反应动力学模型和二级反应动力学模型。
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