pn结的伏安特性与温度特性测量精.docx
- 文档编号:13118881
- 上传时间:2023-06-11
- 格式:DOCX
- 页数:12
- 大小:130.18KB
pn结的伏安特性与温度特性测量精.docx
《pn结的伏安特性与温度特性测量精.docx》由会员分享,可在线阅读,更多相关《pn结的伏安特性与温度特性测量精.docx(12页珍藏版)》请在冰点文库上搜索。
pn结的伏安特性与温度特性测量精
PN结的伏安特性与温度特性测量
半导体PN结的物理特性是物理学和电子学的重要基础内容之一。
使用本实验的仪器用物理实验方法,测量PN结扩散电流与电压关系,证明此关系遵循指数分布规律,并较精确地测出玻尔兹曼常数(物理学重要常数之一),使学生学会测量弱电流的一种新方法。
本实验的仪器同时提供干井变温恒温器和铂金电阻测温电桥,测量PN结结电压Ube与热力学温度T关系,求得该传感器的灵敏度,并近似求得0K时硅材料的禁带宽度。
【实验目的】
1、
在室温时,测量PN结扩散电流与结电压关系,通过数据处理证明此关
系遵循指数分布规律。
3、
4、
学习用运算放大器组成I-V变换器测量1O-6A至1O-8A的弱电流。
测量PN结结电压Ube与温度关系,求出结电压随温度变化的灵敏度。
学会用铂电阻测量温度的实验方法和直流电桥测电阻的方法。
【实验仪器】
FD-PN-4型PN结物理特性综合实验仪(如下图),TIP31C型三极管(带三
根引线)一只,长连接导线11根(6黑5红),手枪式连接导线10根,3DG6(基极与集电极已短接,有二根引线)一只,铂电阻一只。
HhPM-J□Q□■
hVTiqpfll
【实验原理】
1、PN结伏安特性及玻尔兹曼常数测量由半导体物理学可知,PN结的正
向电流-电压关系满足:
式
(1)中I是通过PN结的正向电流,Io是反向饱和电流,在温度恒定是
为常数,T是热力学温度,e是电子的电荷量,U为PN结正向压降。
由于在常
温(300K)时,kT/e~0.026,而PN结正向压降约为十分之几伏,则eeU/KT>>1,
(1)
式括号内-1项完全可以忽略,于是有:
,eU/KT
I=Ioe
也即PN结正向电流随正向电压按指数规律变化。
若测得PN结I-U关系值,
则利用
(1)式可以求出e/kT。
在测得温度T后,就可以得到e/k常数,把电子电量作为已知值代入,即可求得玻尔兹曼常数k。
在实际测量中,二极管的正向I-U关系虽然能较好满足指数关系,但求得
的常数k往往偏小。
这是因为通过二极管电流不只是扩散电流,还有其它电流。
一般它包括三个部分:
[1]扩散电流,它严格遵循⑵式;
[2]耗尽层复合电流,它正比于eeU/2KT
[3]表面电流,它是由Si和SiO2界面中杂质引起的,其值正比于eeU/mKT
一般m>2。
因此,为了验证
(2)式及求出准确的e/k常数,不宜采用硅二极管,而采用
硅三极管接成共基极线路,因为此时集电极与基极短接,集电极电流中仅仅是扩散电流。
复合电流主要在基极出现,测量集电极电流时,将不包括它。
本实验中选取性能良好的硅三极管(TIP31型),实验中又处于较低的正向偏置,这样表面电
流影响也完全可以忽略,所以此时集电极电流与结电压将满足
(2)式。
实验线路如图1所示。
图1PN结扩散电源与结电压关系测量线路图
2、弱电流测量
过去实验中10-6A-10-11A量级弱电流采用光点反射式检流计测量,该仪器灵敏度较高约10-9A/分度,但有许多不足之处。
如十分怕震,挂丝易断;使用时稍有不慎,光标易偏出满度,瞬间过载引起引丝疲劳变形产生不回零点及指示差变大。
使用和维修极不方便。
近年来,集成电路与数字化显示技术越来越普及。
高输入阻抗运算放大器性能优良,价格低廉,用它组成电流-电压变换器测量弱电流信号,具有输入阻抗低,电流灵敏度高。
温漂小、线性好、设计制作简单、结构牢靠等优点,因而被广泛应用于物理测量中。
LF356是一个高输入阻抗集成运算放大器,用它组成电流-电压变换器(弱
电流放大器),如图2所示。
其中虚线框内电阻乙为电流-电压变换器等效输入阻抗。
由图2可,运算放大器的输入电压Uo为:
Uo=-KoUi
图2电流一电压变换器
式⑶中Ui为输入电压,Ko为运算放大器的开环电压增益,即图2中电阻
RfTX时的电压增益,Rf称反馈电阻。
因为理想运算放大器的输入阻抗riT8
所以信号源输入电流只流经反馈网络构成的通路。
因而有:
Is=(Ui—UO)/Rf=Ui(1+KO)/Rf
由(4)式可得电流-电压变换器等效输入阻抗Zr为:
Uo之间得关系
Zr=Ui/Is=Rf/(1+Ko)止Rf/Ko
由⑶式和⑷式可得电流-电压变换器输入电流Is输出电压
式,即:
IsY0(1+KO)/Rf=UO(1\o)/Rf吆
由⑹式只要测得输出电压Uo和已知Rf值,即可求得Is值。
以高输入阻抗
集成运算放大器LF356为例来讨论Zr和Is值得大小。
对LF356运放的开环增益
Ko=2X1O5,输入阻抗ri~1&Q。
若取Rf为1.00MQ,则由⑸式可得:
Z^1.0^10^/(1+2X105)=5^
若选用四位半量程200mV数字电压表,它最后一位变化为O.OImV,那么
用上述电流-电压变换器能显示最小电流值为:
(Is)min=O.OImV/1.00X10®C=lxlO』1A
由此说明,用集成运算放大器组成电流-电压变换器测量弱电流,具有输入
阻抗小、灵敏度高的优点。
3、PN结的结电压Ube与热力学温度T关系测量。
当PN结通过恒定小电流(通常电流1=1000^A),由半导体理论可得Ube与
T近似关系:
式中S--2.3mV/oC为PN结温度传感器灵敏度。
由Ug。
可求出温度0K时
半导体材料的近似禁带宽度Ego=qUgo。
硅材料的Ego约为1.20eV。
【实验内容与步骤】
(一)Ic-Ube关系测定,并进行曲线拟合求经验公式,计算玻尔兹曼常数。
(Ube=Ui)
1、实验线路如图1所示(说明:
图中100Q的滑动变阻器和1.5V电源已经接入电路,只是1.5V稳压电源正输出没有接地,实验中只需将1.5V正输出接地即可)。
图中U1为三位半数字电压表,U2为四位半数字电压表,TIP31型为带
散热板的功率三极管,调节电压的分压器为多圈电位器。
为保持PN结与周围环境温度一致,把功率三极管连同散热器浸没在变压器油管中,油管下端插在保温
杯中,保温杯内盛有室温水,变压器油温度用O-50C(0.1r)的水银温度计测量。
(为简单起见,本实验也可把功率三极管置于干井恒温器温度中,打开仪器的加热开关,按温度复位按钮,让仪器探测出环境温度,然后调节恒温控制到与室温相同即可。
)
2、在室温情况下,测量三极管发射极与基极之间电压U1和相应电压U2。
在常温下U1的值约从0.3V至0.42V范围每隔0.01V测一点数据,约测10多数据点,至U2值达到饱和时(U2值变化较小或基本不变),结束测量。
在记数据开始和记数据结束都要同时记录变压器油的温度e,取温度平均值帀。
3、改变干井恒温器温度,待PN结与油温湿度一致时,重复测量U1和U2的关系数据,并与室温测得的结果进行比较。
U1
4、把⑵式改为U2=RI0eeU/KT,运用最小二乘法,将不同温度下采集的
U2关系数据代入指数回归函数UaebU关系式中,算出指数函数相应的的最佳值ao和bo,则由e/KT=b。
、Rl。
=a。
两式分别计算出玻尔兹曼常数和弱电流Io值,并说明玻尔兹曼分布的物理的含义。
已知玻尔兹曼常数公认值
K0=1.381咒10dj/K,由此进而计算出玻尔兹曼常数测量的结果的百分误差。
(它们是
5、曲线拟合求经验公式(此项内容为选做内容):
运用最小二乘法,将实验数据分别代入线性回归、指数回归、乘幕回归这三种常用的基本函数物理学中最常用的基本函数),然后求出衡量各回归程序好坏的标准差得的U1和U2各对数据,以U1为自变量,U2作因变量,分别代入:
U2=aebU1。
(1)线性函数U2=aU1+b;
(2)乘幕函数U2=aU1b;(3)指数函数求出各函数相应的a和b值,得出三种函数式,究竟哪一种函数符合物理规律必
须用标准差来检验。
办法是:
把实验测得的各个自变量U1分别代入三个基本函
数,得到相应因变量的预期值U2*,并由此求出各函数拟合的标准差:
6彳Z(Ui—U*)2/n
式中n为测量数据个数,U为实验测得的因变量,Ui*为将自变量代入基本
函数的因变量预期值,最后比较哪一种基本函数为标准差最小,说明该函数拟合得最好。
(二)Ube-T关系测定,求PN结温度传感器灵敏度S,计算硅材料0K
时近似禁带宽度Ego值(此项内容为选做内容)。
Rt
R4
R1
—3V
IR
1、实验线路如图3所示,测温电路如图4所示。
其中数字电压表V2通过
双刀双向开关,既作测温电桥指零用,又作监测PN结电流,保持电流1=100讥用。
2、通过调节图3电路中电源电压,使上电阻两端电压保持不变,即电流I
=100讥。
同时用电桥测量铂电阻rt的电阻值,通过查铂电阻值与温度关系表,
可得恒温器的实际湿度。
从室温开始每隔5C—10C测一定Ube值(即V1)与温度日「C)关系,求得Ube-T关系。
(至少测6点以上数据)
3、用最小二乘法对Ube-T关系进行直线拟合,求出PN结测温灵敏度S
及近似求得温度为0K时硅材料禁带宽度Ego。
【注意事项】
1、数据处理时,对于扩散电流太小(起始状态)及扩散电流接近或达到饱和时的数据,在处理数据时应删去,因为这些数据可能偏离公式
(2)。
2、必须观测恒温装置上温度计读数,待TIP31三极管温度处于恒定时(即
处于热平衡时),才能记录Ui和U2数据。
3、用本装置做实验,TIP31型三极管温度可采用的范围为0-50r。
若要在
-120C-or温度范围内做实验,必须有低温恒温装置。
4、由于各公司的运算放大器(LF356)性能有些差异,在换用LF356时,有可能同台仪器达到饱和电压U2值不相同。
5、本仪器电源具有短路自动保护,运算放大器若15V接反或地线漏接,
本仪器也有保护装置,一般情况集成电路不易损坏。
请勿将二极管保护装置拆除。
【数据记录及处理】
1、Ic-Ube关系测定,曲线拟合求经验公式,计算玻尔兹曼常数。
室温条件下:
初温31=
表1(U的起、终点要以具体的实验情况判断)
序号
1
2
3
4
5
6
7
8
U1/V
0.310
0.320
0.330
0.340
0.350
0.360
0.370
0.380
U2ZV
序号
9
10
11
12
13
14
15
UiZV
0.390
0.400
0.410
0.420
0.430
0.440
0.450
U2ZV
以Ui为自变量,U2为因变量,分别进行线性函数、乘幕函数和指数函数
的拟合,结果填入表2中:
表2
线性回MJ2=aU1+b
乘幕回MJ2=aU1b
指数回MJ2=ebU1
n
U1/V
U2/V
U2*/V
(U2-U2*)2/V2
U2*/V
*22
(U2-U2)2/V2
U2*/V
*22
(U2-U2)2/V2
1
0.310
2
0.320
3
0.330
4
0.340
5
0.350
6
0.360
7
0.370
8
0.380
9
0.390
10
0.400
11
0.410
12
0.420
13
0.430
14
0.440
15
0.450
…
…
r
a、b
a=,b=
a=,b=
a=,b=
由表2数据处理后进行判断,线性函数、乘幕函数和指数函数的拟合哪一
种数据拟合最好,并由此说明PN结扩散电流-电压关系遵循的分布规律。
计算玻尔兹曼常数:
由表2数据得
CK/J
e/k=bT=
此结果与公认值k=1.381X10-23J/K进行比较。
2、电流1=lOOuA时,Ube-T关系测定,求PN结温度传感器的灵敏度S,
计算0K时硅材料的近似禁带宽度Ego。
3)
表3Ube-T关系测定
序
号
Rt/O
e/0C
T/K
Ube/V
1
2
3
4
5
6
7
8
9
10
11
12
用计算器对Ube-T数据进行直线拟合得:
度公认值Ego=1.205eV相比较,看本实验测得的Ugo是否合理,并分析原因。
【思考题】
1、得到的数据一部分在线性区,一部分不在线性区,为什么?
拟合时应如
何注意取舍?
2、本实验把三极管接成共基极电路,测量结扩散电流与电压之间的关系,求玻尔兹曼常数,主要是为了消除哪些误差?
- 配套讲稿:
如PPT文件的首页显示word图标,表示该PPT已包含配套word讲稿。双击word图标可打开word文档。
- 特殊限制:
部分文档作品中含有的国旗、国徽等图片,仅作为作品整体效果示例展示,禁止商用。设计者仅对作品中独创性部分享有著作权。
- 关 键 词:
- pn 伏安 特性 温度 测量