电工必背知识.docx
- 文档编号:14273841
- 上传时间:2023-06-22
- 格式:DOCX
- 页数:42
- 大小:2.58MB
电工必背知识.docx
《电工必背知识.docx》由会员分享,可在线阅读,更多相关《电工必背知识.docx(42页珍藏版)》请在冰点文库上搜索。
电工必背知识
、电路的基本物理量及方向
1、电流
单位时间内通过导体横截面的电荷量,叫电流,通常用I代表电流,表达式是I=Q,单位是“安培”,简称“安”,符号“A”。
Q为电荷量,单位库仑(C),t为时间,单位秒(S)O电流的方向就是正电荷定向流动的方向。
2、电位、电压、电动势、电功
电位:
静电力将单位正电荷从某点移到参考点所做的功与电荷量的比值。
常
用字母V表示,单位是伏特(V)o计算某点的电位,可以从该点出发,通过一定路径绕行到零电位点,该点的电位就等于此路径的电压、电动势的代数和。
电功:
电能转化成多种其他形式能的过程也可以说是电流做功的过程。
公式
关系:
1度=1kWh=3.6106J
电压:
静电力将单位正电荷从电场中的某一点移到另一点所做的功与电荷量的比值。
常用字母U表示,单位是伏特(V)0电压的实际方向是从高电位指向低电位。
用Uab表示,公式:
Uab=Wab=Va-Vb,Wab为电场力做的功,Q为电
Q
荷量。
直流电压用U表示,交流电压的瞬时值用U或U(t)表示。
电动势:
非静电力单位正电荷从负极经电源内部移到正极所做的功与电荷量的比值,用来反映电源把其他形式的能转换成电能的本领的物理量。
电动势使电源两端产生电压。
在电路中,电动势常用E表示。
单位是伏(V)。
公式是:
E聲电动势的实际方向规定为由低电位端指向高电位端。
对于给定的电源来说,不管外电阻是多少,电源的电动势总是不变的,而电源的路端电压则是随着外电阻的变化而变化的,它是表征外电路性质的物理量,与电源两端电压的方向相反。
3、电阻
电阻(ReSiStance通常用“R”表示),是一个物理量,在物理学中表示导体对电流阻碍作用的大小。
单位是欧姆(Ω)
电阻定律:
导体的电阻大小与它本身的物理条件有关。
在温度不变时,导体
的电阻与它的长度成正比,与它的横截面积成反比。
公式为Rl,R为电阻,
S
单位欧姆Ω,I为导体长度,单位为米m,S为导体的横截面积,单位平方米M2,T为导体在20C时的电阻系数,单位是∙M。
电阻温度系数:
导体温度每升高「C时,电阻所变动的数值与原来阻值之比。
用〉表示。
如果温度为t1时,导体的电阻为Ri,在温度为t2时,导体的电阻为R2,
则电阻的温度系数为R2一R,即R2=Ri1*t2-ti1
Rl(t2—tl)
4、欧姆定律
部分电路的欧姆定律:
在同一电路中,通过导体的电流跟导体两端的电电压成正比,跟导体的电阻阻值成反比。
公式是I=U
R
全电路欧姆定律:
闭合电路的电流跟电源的电动势成正比,跟内、外电路
的电阻之和成反比。
公式是I—I表示电路中电流,E表示电动势,R表
R+r
示外总电阻,r表示电源内阻。
R两端的电压称外电路上的电压降,用IAB表示,也称端电压。
电源内阻r上的电压降叫内电路电压降,用U•表示。
得出UAB=E-Ir
5、焦耳定律
焦耳定律是定量说明传导电流将电能转换为热能的定律。
内容是:
电流通过导体产生的热量跟电流的二次方成正比,跟导体的电阻成正比,跟通电的时间成正比。
公式为:
Q=I2Rt其中Q指热量,单位是焦耳(J),I指电流,单位是安培
(A),R指电阻,单位是欧姆(Ω)t指时间,单位是秒(S)
6、电功率
电功率就是电流在单位时间内做的功,即在一段时间内,电路产生或消耗
2
的电能与时间的比值
常用P表示电功率。
单位是瓦特W公式是P=W=Ul=—tR
如果t的单位为小时h,电功W单位为千瓦.时,如果t单位为秒S,电功WZ单位为焦耳JO一段电路上的电功率,与这段电路两端电压和电路中的电流成正比。
二、简单直流电路
电阻的串联电路
①串联电路各处电流相等I=Il=I2,②总电压等于各电阻分电压之和
UU2,③等效电阻等于各电阻之和R=RI•&,④各电阻上分电压与其电
阻成正比,即电阻大分得的电压大Ui=URIU^UR2RI叫分
R+R2R1+R2R1+R2
压比,它决定了R1分得的电压占总电压的比例。
⑤串联电路消耗的总功率等于各个电阻所消耗的功率之和P1F2
电阻的并联电路
①支路电压等于总电压U=U1=U2=U3,②整个电路上消耗的总功率等于各
支路上消耗的功率之和P=PrP2∙F3,③并联电路的总电流等于各支路电流之
和
I<1∣2∣3,④电阻并联支路的总电阻的倒数等于各电阻的倒数之和
丄二丄.丄•丄,如果并联支路就是两个电阻并联,总电阻为R=卫RJ,也叫
RR1R2R3R1R2
积除和。
⑤并联电路中各支路电流分配与其电阻成反比
∣1=I-^I2=I-^
R+R2R1十R2
电阻的混联电路
等效电路图的画法:
①首先,在原电路图中,给每个连接点标注一个字母。
②其次,按顺序将各字母沿水平方向排列,待求端的字母至于始末两端。
③最后,将各电阻依次填入相应的字母之间。
导线的电阻和理想电流表的电阻可以忽略不计,可以认为导线和电流表链接的两点是等电位。
电池的链接
串联:
E串=nEr串=nr串联电池组可以给用电器提供较高电动势,但是
用电器的额定电流必须小于单个电池允许通过的最大电流。
并联:
并联电池组的电动势和单个电池的电动势相等r并=-适用于额
n
定电压小于单个电池电动势,而额定电流较大的用电器。
电路中各点电位的计算
1、选好零电位点。
2、应用欧姆定律计算电路各电阻压降,选择待确定电位点到零电位点最简捷的绕行路径。
3、列出选定路径上电压、电动势代数和方程。
当电阻中电流方向与绕行方向一
致时电压值为正,当电源电动势的方向与绕行方向相反时电动势为正值,反之为
负。
三、复杂直流电路
电压源电流源的等效变换
U=E-IR0
-UO
由外电路决定。
3、两种电源模型的等效变换
US=ISrOr。
十'IS=些对于外部电路来讲,与电压源并联的电阻
ro
不会影响电压源对外电路的输出,与电流源串联的电阻不会影响电流源对外电路的输出,在简化电路时,都可做去除处理。
等效变换的注意事项:
1等效是指对外等效,对内不等效。
2、注意转换前后US和IS的方向。
3、恒压源和恒流源不能等效互换。
4、进行电路计算时,恒压源串电阻和恒流源并电阻两者之间均可等效变换,ro不一定是电源内阻。
基尔霍夫定律
1、基尔霍夫电流定律:
又叫节点电流定律KCL,在任一瞬时,流向某一结点的
电流之和恒等于由该结点流出的电流之和。
^I=O
(1)对于含有n个节点的电路,只能列出n-1个独立的电流方程。
(2)列节点电流方程时,只需考虑电流的参考方向,然后再带入电流的数值。
为分析电路的方便,通常需要在所研究的一段电路中事先选定(即假定)电流流动的方向,称为电流的参考方向,通常用“→”号表示。
电流的实际方向可根据数值的正、负来判断,当I>0时,表明电流的实际方向
与所标定的参考方向一致;当IV0时,则表明电流的实际方向与所标定的参考方向相反。
(3)若两个网络之间只有一根导线相连,那么这根导线中一定没有电流通过。
2、基尔霍夫电压定律:
又叫回路电压定律KVL,在任一瞬间,沿电路中的任一
回路绕行一周,在该回路上各段电压的代数和为零。
VU=O标好各元器件的
正负电位,沿假定回路方向绕行,碰到电位降(高电位指向低电位)取正,碰到电位升(低电位指向高电位)取负。
电阻的星形连接与三角形连接及等效变换。
将Y形联接等效变换为八形连接时
若E=Rh=R尸心时*有R用RfRfRh=3心;
将A形联接等效变换为Y形连接时
若RSh=Rz=RE&时,有RFRb=R電R∖Re
支路电流法
以各支路电流为未知量,应用基尔霍夫定律列出节点电流方程和回路电压方程,解出各支路电流,从而可确定各支路(或各元件)的电压及功率,这种解决电路问题的方法称为支路电流法。
对于具有b条支路、n个节点的电路,可
列出n-1个独立的电流方程和b(n-1)个独立的电压方程。
应用支路电流法解题的步骤:
(1)选定各支路电流为未知量,并标出各电流的参考方向,并标出各电阻上的正、负。
(2)按基尔霍夫电流定律,列出b-1个独立的节点电流方程式。
(3)指定回路的绕行方向,按基尔霍夫电压定律,列出n(b-1)个回路电压方程。
(4)代入已知数,解联立方程式,求各支路的电流。
(5)确定各支路电流的实际方向。
注意:
1、当支路中含有恒流源时,若在列KVL方程时,所选回路中不包含恒流源支路,这时,电路中有几条支路含有恒流源,则可少列几个KVL方程。
2、若所选回路中包含恒流源支路,则因恒流源两端的电压未知,所
以,有一个恒流源就出现一个未知电压,因此,在此种情况下不可少列KVL方
程。
网孔法
网孔法:
以网孔电流为电路的变量来列写方程的方法。
网孔电流:
设想在每个网孔中,都有一个电流沿网孔边界环流,这样一个在网孔内环形的假象电流叫网孔电流。
上式就是当电路具有两个网孔时网孔方程的一般形式.
Jt
仁Rf昭冬禺2=禺+尽什别是网孔1与网孔2的¾12ff.称为各网孔的自电阻
因为选取自电阻的电压与电流为关朕参考方亂所
H自电IM取正号
2.R叶R?
"是IWhll勺网彳L2介共支路的电此林
为相闻网兀的互电皿
互电阳可口是正号,也可口是负号。
等Jtii互电阳的酣相邻网HΦ⅛的参考方ISl—致Bt互电Kl取正号,反之取负号
3.Z4ιr⅛-⅛×心二仪厂仏3今别是各网礼中电压潭电压的代数抓称为网TI电源电圧。
凡参考方Ifil与网⅞方向-itl的电濂电汗取负号瓦之取正号
:
因电压源代数和在方程等号右边,故正负取值与KVL方程正负取值
相反。
推广到具有mf1«HL的平面电路,MMH方程的规范形贰为
"11∖+R∖2^m2+•八+RmlnUn—Um
∕JΛwl+R22Im2^l~'人22
RmJrn∖+21m2+…+Rmjmm=Ug叽
节点电压法
通常把用来解由电压源和电阻组成的两个节点电路的节点电压法叫做弥尔曼定理
节A电压的机念:
Pff选电爵中果一给点为寒电位参考点(用丄表示),具他各节点对夢考点的电li∙fi:
为节⅛⅛tto
尸节点电方肉从腹节点1&向爹考节点C
P节⅛%R⅛:
£1节点电也为未W9.畀方思*稱。
F在求岀节点电位后,可应用
基尔霍夫定偉或直期宦律東
岀各支胳的电流或电压。
・节直电缸袪适用T支IBtiSl
多•节点数较少的电路。
Jil
Bl节点电
Itnfs:
注意:
(1)上式仅适用于两个节点的电路*
(2)分母是各支路电导之和,恒为正值;分子中各项可以为正,也可以可负.
当E和厶与节点电压的舉考方向相反时取正号,相同时則取贡号.而与各支路电流的银考方向无关・
叠加定理
叠加定理:
在线性电路中,当有两个或两个以上的独立电源作用时,则任意支路的电流或电压,都可以认为是电路中各个电源单独作用而其他电源不作用时,在该支路中产生的各电流分量或电压分量的代数和。
在使用叠加定理分析计算电路应注意以下几点:
(1)叠加定理只能用于计算线性电路
(2)叠加定理不可以计算功率。
(3)电压源不作用时应视为短路,电流源不作用时应视为开路;电路中的所有线性元件(包括电阻、电感和电容)都不予更动,受控源则保留在电路中;
(4)解题时要标明各支路电流、电压的参考方向。
若分电流、分电压与原电路中电流、电压的参考方向相反时,叠加时相应项前要带负号。
(5)应用叠加原理时可把电源分组求解,即每个分电路中的电源个数可以多余一个。
戴维南定理
二端网络:
电路也称为网络,任何具有两个引出端的部分电路叫二端网络,如果这部分电路内部有电源,就叫做有源二端网络,无电源就叫做无源二端网络。
一个由若干个电阻组成的无源二端网络,可以等效成一个电阻,这个电阻称为二端网络的输入电阻,一般用r。
表示;一个有源二端网络两端点之间的电压称为二
端网络的开路电压,一般用Eo表示。
戴维南定理:
任何一个有源二端网络,对外电路来说,都可以用一个具有电动势为US和内电阻r。
的等效电源代替,其中US等于有源二端网络的开端电压,
而ro等于原来网络中所有均除去(理想电压源短路,理想电流源开路)后得到的无源二端网络间的等效电阻。
注意事项:
(1)戴维南定理只对外电路等效,对内电路不等效。
也就是说,不可应用该定理求出等效电源电动势和内阻之后,又返回来求原电路(即有源二端网络内部电路)的电流和功率。
(2)应用戴维南定理进行分析和计算时,如果待求支路后的有源二端网络仍为复杂电路,可再次运用戴维南定理,直至成为简单电路。
(3)戴维南定理只适用于线性的有源二端网络。
如果有源二端网络中含有非线性元件时,则不能应用戴维南定理求解。
受控源与非线性电阻
决立电源:
描电压源的电压或电流源的电说不受外电路的控制而败立存在的电源。
受控电源:
指电压淵的电压或电流源的电流受电路中其它部分的电沆或电压控制的电源。
受控源的特当控制电压或电济消失或等于零BL受控温的电氐或电流也将为零。
四种理想受控电源的模型
3.含受控源的特点
(1)殳控电压JO电IB串IR组合与受控电电IB并取组合2间,像宦立愿一样∏IJUIι等效变檢口阻住变檢IHf中”於負保留控關变量IfiBieL支肌
(2)
FP
l⅛用H⅛SngΛl⅛WitH店受腔海的电那UL受控漏按独立aι-⅛n⅛⅛⅛理JUft网貉方程中.⅞β⅛βj⅛D⅛few⅛IB电將雯员来盂小m⅛n6ft中•受控i»的控制址用节点电Ii表忙任网乩方稈中,受控出的控闌菱用网也电运盂ZKO
(3)用叠in崔理求每f独立淵单搜作用下InW⅛w,⅛Si∣?
电皿稲样全丽R留。
ih⅛,用敕冷审注迎求网络ι⅛淵厉的等效电m叭受控澹也要全册i⅛ISo
(4)⅛⅛∣va∣w∑lI(IRHMtttM电IiSsJi⅛为负IL迪表明玻脚络曲外册电那发岀⅛t量。
非线性电阻的概念
线性电阻:
电阻两端的电压习通过的电流成正比。
找性电U0值为一常数。
非线性电阻:
电阻两端的电压与通ii的电流不成正比。
非线性电10值不是常数。
非线性电阻元件的电阻表示方法f7
静态电用(11⅞∣t!
Pfl):
R=J=^na
.等于工作点0的电圧t∕^⅛流/之比
IMJAU
动态电恤(交流电阳)r=Illn
四、电容电感
电容器:
被绝缘材料分开的两块金属体或任何形状的导体,就形成一个电容器,被绝缘材料隔开的金属板叫极板;绝缘材料叫绝缘介质。
电容的基本特性是储存电荷,隔直通交。
电容:
电容器所带的电荷量与它的两极板所加电压的比值叫做电容器的电容量,简称电容,用字母C表示,单位F法拉,常用微法(μF),皮法(PF),
1F=106∙F=1012pF计算公式是C=-qq=CU
平行板电容器的电容:
实验得出,平行板电容器的电容,与介质的介电常数;和正对面积成正比,与极板间的距离成反比,即C=虫S用m2作单位,d用m做
d
单位,;是电介质的介电常数,用F/m作单位,C的单位是FO
分布电容:
就是由两个存在压差而又相互绝缘的导体所构成的电容。
电容两极之间的电阻叫做绝缘电阻,或者叫做漏电电阻
衡量一个电容器的性能和指标有电容量、绝缘电阻、介质损耗和耐压,最主要的
是电容量和耐压两个指标。
电容器电容值的允许误差,按其精密度分为五级:
_1%00级,-2%0级,
_5%I级,_10%II级,一20%III级
国产电容器的种类:
1、固定电容器2、可变电容器3、微调电容器
△数学上表示经常变化的量,是希腊字母,音译为“德尔塔”。
几何上表示“三角形”。
在物理学中,△常常作为变量的前缀使用,表示该变量的变化量口:
△t(时间变化量)、△T(温度变化量)、△X(位移变化量)、△V(速度变化量)等等。
在化学方程式中表示“加热”通常用于化学反应方程式中。
△是在希腊字母中的一个大写字母,其小写形式为δ。
通过对电容器充放电过程的分析,可以得到这样的结论:
当电容器极板上所储存的电荷发生变化时,电路中才有电流通过。
假设在很短的时间At内,电容器极板上的电荷增加了q,于是导线上通过的电流为i=凹=CnC
∆tAt
电容器的并联:
并联电容器的等效电容等于各并联电容之和q=q∙q2*q3
电容器的串联:
串联电容器的等效电容量的倒数等于各个电容器的电容量的倒数
IIII
之和。
q=q^q^q3U=UIU2u3CEEE
串联电容的电压分配关系:
两个电容器串联的电压分配与电容量成反比,电容大
C2
电感线圈:
用漆包线或纱包线或裸导线一圈靠一圈地绕在绝缘管上或铁芯上而又
能力就称为线圈的电感量,
彼此绝缘的一种元件。
是储能元件,隔交通直,实际工作电流不能超过额定电流。
电感量:
在一个线圈中,通过一定数量的变化电流,线圈产生感应电动势大小的简称电感。
用L表示,单位亨利H,
1H=103mH=10JH计算公式
屮
L=—-电感兀件代表电路中储存磁场能量
iL
这一物理现象的理想二端元件。
磁通:
每一匝线圈里面磁力线的多少用处L表示,单位韦伯
磁链:
N匝线圈里面的磁通量用TfL表示,单位韦伯公式TI=NGl
自感:
由于导体本身的电流变化而引起的感应电动势。
楞次定律:
当线圈中的电流增大时,自感电动势的方向与线圈中的电流方向相反,以阻止电流的增大;当线圈中的电流减小时,自感电动势的方向和线圈中的电流方向相同,以阻止电流的减小。
简化为四个字“增反减同”
自感电动势的大小,一方面取决于导体中电流变化的快慢,另一方面还与线圈的电感元件吸收的功率:
P=Ul=ILd∙
dt
电感元件吸收的电能:
WmaX=丄Limaχ
2
五、磁与电磁
磁场及其基本物理量
1、磁感应强度B
磁导率是一个用来表示磁场媒质磁性的物理量,也就是用来衡量物质导磁能力的物理量。
真空中的磁导率是一个常数,用%表示,%=4二10‘H/m(亨/米)其他任一媒质的磁导率与真空的磁导率的比值称为相对磁导率,用」r表示,
即ΛHB或相对磁导率是没有单位的,它表明在其他条件相同的
%%HBo
条件下,媒介质中的磁感应强度是真空中的多少倍。
4、磁场强度H
磁场中某点的磁感应强度B与媒介质磁导率μ的比值,叫做该点的磁场强度。
用H表示,H的方向与B相同,在数值上H二弓单位是安咪(AJm)
5、磁压(磁位差):
磁场强度与磁路平均长度的乘积,叫磁压,用Um表示,Um=Hl单位安培
6磁通势(磁动势),实验表明通电线圈产生的磁场强弱与线圈内通入电流I的大小及线圈的匝数N成正比,把I与N的乘积称为磁通势。
F=Nl单位是安培电磁感应
1、安培定则,也叫右手螺旋定则,是表示电流和电流激发磁场的磁感线方向间关系的定则。
安培定则一,通电直导线中的安培定则。
用右手握住通电直导线,让大拇指指向电流的方向,那么四指的指向就是磁感线的环绕方向;
安培定则二,通电螺线管(线圈)的安培定则,用右手握住通电螺线管,使四指弯曲与电流方向一致,那么大拇指所指的那一端是通电螺线管的N极也是磁力
线的方向。
2、感应电动势
只要导体和磁场发生了相对运动,导体切割了磁力线,在导体中就能产生电动势。
变化的磁场能够在导体中产生电动势的现象,叫电磁感应,电磁感应产生
的电动势叫感应电动势,有感应电动势引起的电流叫感应电流。
如果导线在磁场中做切割磁感线运动时,就会在导线中感应电动势。
其感应电动势的大小与磁感应强度B、导线长度及导线切割磁感线运动的速度有关,其大小为E=Blv
当导线运动方向与导线本身垂直,而与磁感线方向成角时,导线切割磁感线产生的感应电动势的大小为:
E=Blvsinn
3、法拉第定律(电磁感应定律)楞次定律
e=
At
楞次定律:
闭合回路中感应电流的方向,总是使得它所激发的磁场来阻碍引起感应电流的磁通量的变化。
或表述为感应电流在回路中产生的磁通总是阻碍原磁通的变化。
如果线圈有N匝,而且磁通全部穿过N匝线圈,则与线圈相交链的总磁通为NΦ,
∆ψΔΦ
称为磁链,用ψ表示,单位还是Wb则线圈的感应电动势为eN-
∆tAt
右手定则:
伸开右手,使拇指与其余四个手指垂直,并且都与手掌在同一平面内;让磁感线从手心进入,并使拇指指向导线运动方向,这时四指所指的方向就是感应电流的方向。
这就是判定导线切割磁感线时感应电流方向的右手定则
自感与互感
自感:
当线圈中的电流发生变化时,它周围的磁场就随着变化,并由此产生磁通量的变化,因而在线圈中就产生感应电动势,这个电动势总是阻碍导体中原来电流的变化,这种现象就叫做自感现象,此电动势就叫自感电动势。
自感磁通用GL
L表示
表示,匝数为N,自感磁链为T-L=NGL,
电感:
线圈的自感磁链与电流的比值叫做线圈的自感系数(自感量)用
自感电动势的表达式eL—Llt
互感:
.如果有两只线圈互相靠近,则其中第一只线圈中电流所产生的磁通有一部分与第二只线圈相环链。
当第一线圈中电流发生变化时,则其与第二只线圈环链的磁通也发生变化,在第二只线圈中产生感应电动势。
这种现象叫做互感现象。
互感系数:
穿越第二个线圈的互磁链与激发该互磁链的第一个线圈中电流之比,称为线圈1对线圈2的互感系数。
I•互感系娄LflK决于两个耦合线圈»的几何尺寸•匝数、相对位辰
;和磁介质.
J•当磁介质为非铁磁性物质时,•M是常数.
M=Mq二M
互感系数只和这两个线圈的结构、相互位置和媒介质的磁导率有关,而与线圈中是否有电流或电流的大小无关。
如果两组线圈紧密绕在一起,可以认为它们的互感系数和自感系数相同。
即M=M=M1=L1=L2
互感电动势:
3t描述了互感现象:
两个互相耦合的线圏,当一个线圈中的电流发生变化时,在另一个线圏中产生电磁感应现象裏称为互感现象F互感电动势的大小为
互感线
同名端:
当两个线圈通入电流,所产生的磁通方向相同时,两个线圈的电流流入端称为同名端(同极性端),反之为异名端。
用符号*?
△表示。
定i
异苦錨相HPHRΦ
j—*J
FlK⅛fl援®lJiΦ
接法图示
__丄/叭厶__
/|1234
OO
IiZW、LI∙z'r⅛≡γw%-JnrVV
q
等效电感
增助
E繼-Ll+£2÷2M
抵消
E反=+Lr^—2ΛA
的串联小结
由上述分析可见.当互感线圏顺向串联时,等效电感增加;反向串联时,等效电感减少T有削弱电感的作用耆
5、铁磁物质
•实验表明,任何物质在外礙场中都能够或多或少地被盅化,只是磺化的程度不同.
•根据物质在外磁场中表现出的特性,物质可分为五类:
顾磁性物质,抗磁性物质,铁磁性物质,亚磁性4⅛质,反礙性扁质。
•我们把顺i⅛tt⅛质和
- 配套讲稿:
如PPT文件的首页显示word图标,表示该PPT已包含配套word讲稿。双击word图标可打开word文档。
- 特殊限制:
部分文档作品中含有的国旗、国徽等图片,仅作为作品整体效果示例展示,禁止商用。设计者仅对作品中独创性部分享有著作权。
- 关 键 词:
- 电工 知识