建筑物理-热学课件-第二章.pptx
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建筑物理(建筑物理(I)建筑热工、建筑光学建筑热工、建筑光学浙江大学建筑工程学院浙江大学建筑工程学院建筑学系建筑技术科学研究所建筑学系建筑技术科学研究所授课教师:
葛坚授课教师:
葛坚l传热物体内部或者物体之间热能转移的现象。
凡有温度传热物体内部或者物体之间热能转移的现象。
凡有温度差,就必然有热能的传递和转移显现。
差,就必然有热能的传递和转移显现。
l传热的基本方式导热、对流、辐射传热的基本方式导热、对流、辐射第第2章传热基本知识章传热基本知识第第1节传热方式节传热方式1.1.导热导热
(1)导热的机理)导热的机理温度不同的质点(分子、原子、自由电子)在热温度不同的质点(分子、原子、自由电子)在热运动中引起的热能传递的现象。
运动中引起的热能传递的现象。
固体固体导电固体自由电子移动导电固体自由电子移动非导电固体相邻分子碰撞非导电固体相邻分子碰撞液体分子振动(平衡位置间歇移动)液体分子振动(平衡位置间歇移动)气体分子无规则运动时的相互碰撞气体分子无规则运动时的相互碰撞
(2)平壁的导热)平壁的导热一维稳态导热的傅利叶公式一维稳态导热的傅利叶公式单位面积、单位时间的热流量,也叫单位面积、单位时间的热流量,也叫热流密度,;热流密度,;材料的导热系数,材料的导热系数,材料的厚度,材料的厚度,m壁面的温度,壁面的温度,定义称材料的导热定义称材料的导热热阻,则热阻,则单位单位dq21q2/mWd)/(KmW21,K12)(21传热的阻力传热的动力RqdRWKm/)(2(3)材料的导热系数)材料的导热系数材料非常重要的热物理参数,直接反映了材料的导热能力的大小材料非常重要的热物理参数,直接反映了材料的导热能力的大小各种材料在一定的条件下,都有确定的导热系数各种材料在一定的条件下,都有确定的导热系数(附录附录I)导热系数的影响因素导热系数的影响因素(a)导热系数主要受到材质的影响)导热系数主要受到材质的影响材质的不同,导热系数就有差别。
材质的不同,导热系数就有差别。
工程上常把导热系数小于工程上常把导热系数小于0.3的材料称为绝热材料,用于的材料称为绝热材料,用于保温、隔热。
保温、隔热。
常温下,空气的导热系数常温下,空气的导热系数0.026)/(KmW)/(KmW(b)导热系数受材料干密度的影响)导热系数受材料干密度的影响l材料的干密度越大,材料越密实,导热性能越强,导热系数越大。
材料的干密度越大,材料越密实,导热性能越强,导热系数越大。
l反之,材料干密度越小,材料孔隙越大,导热系数越小多孔绝热材反之,材料干密度越小,材料孔隙越大,导热系数越小多孔绝热材料料l但是,某些材料,当干密度下降到某一程度后,如果继续降低干密但是,某些材料,当干密度下降到某一程度后,如果继续降低干密度,其导热系数不再变小,反而增大度,其导热系数不再变小,反而增大最佳干密度最佳干密度,即在该干密度时,即在该干密度时,材料的导热系数最小。
材料的导热系数最小。
(c)材料含湿量的影响)材料含湿量的影响随着含湿量增大,导热系数明显增加工程中须注意材料的防潮随着含湿量增大,导热系数明显增加工程中须注意材料的防潮砖砌体导热系数与重量湿度的关系砖砌体导热系数与重量湿度的关系(d)温度对导热系数的影响)温度对导热系数的影响温度对材料的导热系数略有影响。
在建筑热工中,该变化可以忽略不计温度对材料的导热系数略有影响。
在建筑热工中,该变化可以忽略不计。
2.对流对流l对流是温度不同的流体发生相对运动而引起的热能传递。
对流是温度不同的流体发生相对运动而引起的热能传递。
l发生在流体之中,或者固体表面与其紧邻的运动流体之间。
发生在流体之中,或者固体表面与其紧邻的运动流体之间。
层流边界层层流边界层层流状态,导热为层流状态,导热为主,温度分布为倾斜的直线状。
主,温度分布为倾斜的直线状。
过渡区过渡区层流边界层与紊流核心层流边界层与紊流核心区间的过渡,温度分布呈抛物线状区间的过渡,温度分布呈抛物线状紊流核心区紊流核心区紊流状态,温度分紊流状态,温度分布均匀,呈水平直线状。
布均匀,呈水平直线状。
对流换热量的计算对流换热量的计算流体:
运动发生的原因、流体的运动状况、流体的物理性质、流流体:
运动发生的原因、流体的运动状况、流体的物理性质、流体与壁面的温差体与壁面的温差壁面:
壁面的形状、材质、大小、位置关系壁面:
壁面的形状、材质、大小、位置关系对流换热强度,对流换热强度,;对流换热系数,对流换热系数,流体主体部分的温流体主体部分的温度,度,壁面的温度,壁面的温度,对流换热热阻对流换热热阻对流换热系数的影响因素对流换热系数的影响因素cRcccRttq)()(cq2/mWctK)/(2KmWKcWKm/)(2ccR1平壁水平平壁水平
(1)自然对流)自然对流
(2)强制对流(中等粗糙度)强制对流(中等粗糙度)对流换热系数的简化计算对流换热系数的简化计算平壁垂直平壁垂直热流由下而上热流由下而上热流由上而下热流由上而下外表面外表面内表面内表面42tc45.2tc43.1tcvc2.4)0.65.2(vc2.45.23.辐射辐射
(1)辐射的本质与特点)辐射的本质与特点所有温度高于绝对零度(所有温度高于绝对零度(K)的物体,都会发射电磁波。
的物体,都会发射电磁波。
波长在波长在0.4-40um范围的电磁范围的电磁波,照射到物体上热效应特别显波,照射到物体上热效应特别显著,称著,称热射线热射线,包括可见光及红,包括可见光及红外线的短波部分。
外线的短波部分。
热射线的传播过程叫热射线的传播过程叫热辐射热辐射。
通过热射线传播热能的方式叫通过热射线传播热能的方式叫辐辐射传热射传热。
辐射传热的特点辐射传热的特点l(a)辐射传热过程中伴随着能量形式的转化。
物体内能)辐射传热过程中伴随着能量形式的转化。
物体内能电磁能内能电磁能内能l(b)电磁波的传播不需要中间介质,也不需要冷热物体)电磁波的传播不需要中间介质,也不需要冷热物体的直接接触。
的直接接触。
l(c)辐射传热是物体间相互辐射的结果。
)辐射传热是物体间相互辐射的结果。
(2)辐射能的吸收、反射和透射)辐射能的吸收、反射和透射根据能量守恒定律根据能量守恒定律被吸收的辐射能被吸收的辐射能被反射的辐射能被反射的辐射能被透射的辐射能被透射的辐射能总入射辐射能总入射辐射能两边同时除以两边同时除以吸收系数吸收系数反射系数反射系数透射系数透射系数0IIIIrIrII0I0I1000IIIIIIr0IIh0IIrrh0IIhl各种物体对辐射热的吸收、反射各种物体对辐射热的吸收、反射和透射,取决于材料本身,还取和透射,取决于材料本身,还取决于辐射波长。
决于辐射波长。
l绝对白体将辐射热全部反射的绝对白体将辐射热全部反射的物体物体l绝对黑体将辐射热全部吸收的绝对黑体将辐射热全部吸收的物体物体l绝对透明体(透热体)将辐射绝对透明体(透热体)将辐射热全部透过的物体热全部透过的物体l建筑工程中,绝大多数材料都是建筑工程中,绝大多数材料都是非透明体,即非透明体,即因此,对辐射能反射越强的物因此,对辐射能反射越强的物体,对辐射能的吸收越少。
体,对辐射能的吸收越少。
0h1hhr(3)辐射本领、辐射系数、黑度)辐射本领、辐射系数、黑度l辐射本领物体对外放射辐辐射本领物体对外放射辐射能的本领。
射能的本领。
l全辐射本领单位时间单位全辐射本领单位时间单位物体表面上辐射的所有波长物体表面上辐射的所有波长的总能量,的总能量,E,l单色辐射本领单位时间单单色辐射本领单位时间单位物体表面上辐射的某一波位物体表面上辐射的某一波长的能量,长的能量,l辐射光谱物体在同一温度辐射光谱物体在同一温度下不同波长的单色辐射本下不同波长的单色辐射本领。
领。
物体的辐射光谱物体的辐射光谱1-黑体;黑体;2-灰体;灰体;3-选择性辐射体选择性辐射体2/mWummW2/El黑体能吸收一切外来辐黑体能吸收一切外来辐射,同时能够辐射一切波射,同时能够辐射一切波长的辐射能,在同温度长的辐射能,在同温度下,黑体的辐射本领最下,黑体的辐射本领最大。
大。
l灰体辐射光谱的形状与灰体辐射光谱的形状与黑体相似,单色辐射本领黑体相似,单色辐射本领比黑体在同一波长下的单比黑体在同一波长下的单色辐射本领小,但是两者色辐射本领小,但是两者之比是一个小于之比是一个小于1的常的常数,称为数,称为黑度黑度。
建筑材料。
建筑材料大多可看成灰体。
大多可看成灰体。
l选择性吸收体只能吸收选择性吸收体只能吸收和发射某些波长的辐射和发射某些波长的辐射能。
能。
物体的辐射光谱物体的辐射光谱1-黑体;黑体;2-灰体;灰体;3-选择性辐射体选择性辐射体斯蒂芬波尔兹曼定律斯蒂芬波尔兹曼定律l黑体的全辐射本领黑体的全辐射本领l绝对黑体全辐射本领,绝对黑体全辐射本领,绝对黑体的绝对温度,绝对黑体的绝对温度,K绝对黑体的辐射系数,常数绝对黑体的辐射系数,常数5.68l灰体的全辐射本领灰体的全辐射本领灰体的全辐射本领,灰体的全辐射本领,灰体的绝对温度,灰体的绝对温度,K灰体的辐射系数,灰体的辐射系数,4)100(bbbTCE4)100(TCEbEbTbC)/(42KmWETC)/(42KmW2/mW2/mWl同一物体的辐射本领随着温同一物体的辐射本领随着温度的升高而急剧增加。
度的升高而急剧增加。
l温度升高时,短波辐射所占温度升高时,短波辐射所占的比例逐渐增多,最大单色的比例逐渐增多,最大单色辐射本领向短波方向移动辐射本领向短波方向移动维恩位移定律维恩位移定律l当温度较低时,辐射能主要当温度较低时,辐射能主要集中在长波范围,可见光的集中在长波范围,可见光的辐射可以忽略;当温度提高辐射可以忽略;当温度提高到一定程度,红外线和可见到一定程度,红外线和可见光部分逐渐增多。
光部分逐渐增多。
l黑度灰体的全辐射本领与同温度下黑体的全辐射本领的黑度灰体的全辐射本领与同温度下黑体的全辐射本领的比值,表示了灰体接近于黑体的程度。
其值处于比值,表示了灰体接近于黑体的程度。
其值处于0-1之之间。
间。
l黑体黑度为黑体黑度为1,与同温度的其他灰体相比,辐射能力最,与同温度的其他灰体相比,辐射能力最强。
强。
黑体黑体灰体灰体定义定义为灰体的黑度为灰体的黑度4)100(bbbTCE4)100(TCEbbCCEE克希荷夫定律克希荷夫定律l一定温度下,物体对于热辐射的吸收系数在数值上等于其一定温度下,物体对于热辐射的吸收系数在数值上等于其黑度,即物体辐射能力越大,它对外来辐射的吸收能力也黑度,即物体辐射能力越大,它对外来辐射的吸收能力也越大;反之,辐射能力越小,吸收能力也越小。
越大;反之,辐射能力越小,吸收能力也越小。
l但是,建筑围护结构对太阳辐射的吸收系数并不等于其黑但是,建筑围护结构对太阳辐射的吸收系数并不等于其黑度,因为太阳表面的温度远高于普通物体,其辐射能主要度,因为太阳表面的温度远高于普通物体,其辐射能主要集中在短波范围。
集中在短波范围。
常用建筑材料的辐射黑度、系数、对太阳辐射的吸收系数常用建筑材料的辐射黑度、系数、对太阳辐射的吸收系数玻璃的温室效应玻璃的温室效应l普通玻璃对可见光的透过率很高,相当于是透明体,而对普通玻璃对可见光的透过率很高,相当于是透明体,而对红外线等长波辐射却是不透明体。
因此,利用这种玻璃制红外线等长波辐射却是不透明体。
因此,利用这种玻璃制成的温室,能透入大量的太阳辐射热而阻止室内的长波辐成的温室,能透入大量的太阳辐射热而阻止室内的长波辐射向外透射,即产生温室效应。
射向外透射,即产生温室效应。
(4)辐射换热的计算)辐射换热的计算l物体之间的辐射换热主要取决于各个表面的温度、发射和吸收辐物体之间的辐射换热主要取决于各个表面的温度、发射和吸收辐射热的能力以及表面的相对位置。
射热的能力以及表面的相对位置。
l在建筑热工中,计算某一表面与其他相应表面及室内外空间之间在建筑热工中,计算某一表面与其他相应表面及室内外空间之间的辐射换热,常用的辐射换热,常用辐射换热强度,辐射换热强度,;辐射换热系数,辐射换热系数,壁面壁面1,2的温度,的温度,辐射换热热阻辐射换热热阻辐射换热系数的影响因素:
两表面的辐射系数、面积、辐射换热系数的影响因素:
两表面的辐射系数、面积、温度、相对位置等温度、相对位置等rRrrrRq)()(2121rq2/mWr21,K)/(2KmWrWKm/)(2rrR1综上所述综上所述l传热的基本方式为:
导热、对流、辐射传热的基本方式为:
导热、对流、辐射l掌握各种传热方式的机理、条件和简化计算方掌握各种传热方式的机理、条件和简化计算方法。
法。
l实际工程中,传热并非单一的传热方式,而往往实际工程中,传热并非单一的传热方式,而往往是两种或者两种以上的组合。
是两种或者两种以上的组合。
第第2节平壁的稳定传热节平壁的稳定传热1.平壁传热过程(一维稳定传热)平壁传热过程(一维稳定传热)三个阶段三个阶段
(1)内表面的吸热)内表面的吸热
(2)平壁材料的导热)平壁材料的导热(3)外表面的散热)外表面的散热稳定传热传热过程中,各部分的温度不稳定传热传热过程中,各部分的温度不随时间变化,处于稳定状态。
(稳态传热)随时间变化,处于稳定状态。
(稳态传热)
(1)内表面的吸热)内表面的吸热l内表面从室内空气获得热量的过程(对流内表面从室内空气获得热量的过程(对流+辐射)辐射)内表面的吸热强度,内表面的吸热强度,;内表面通过对流方式的换热强度,内表面通过对流方式的换热强度,内表面通过辐射方式的换热强度,内表面通过辐射方式的换热强度,内表面的对流换热系数内表面的对流换热系数内表面的辐射换热系数内表面的辐射换热系数室内空气和其他表面的温度,室内空气和其他表面的温度,内表面的温度,内表面的温度,内表面的换热系数内表面的换热系数)()()()(iiiiiiriciiiriiiciricittttqqqiKiq2/mWicq2/mWirq2/mWic)/(2KmWir)/(2KmWitKi)/(2KmWirici
(2)平壁材料的导热)平壁材料的导热假设单层匀质材料,导热系数为,厚假设单层匀质材料,导热系数为,厚度为度为d,两侧的温度为两侧的温度为平壁的导热强度,平壁的导热强度,平壁内外表面的温度,平壁内外表面的温度,ei,)(eidqqei,2/mWK(3)外表面的散热)外表面的散热外表面的放热强度,;外表面的放热强度,;外表面通过对流方式的换热强度,外表面通过对流方式的换热强度,外表面通过辐射方式的换热强度,外表面通过辐射方式的换热强度,外表面的对流换热系数外表面的对流换热系数外表面的辐射换热系数外表面的辐射换热系数室外空气温度,室外空气温度,外表面的温度,外表面的温度,外表面的换热系数外表面的换热系数)()()()(eeeeeereceeereeecerecettttqqqeKeq2/mWecq2/mWerq2/mWec)/(2KmWer)/(2KmWetKe)/(2KmWerece(4)综上所述)综上所述l围护结构的一维稳态传热包括了围护结构的一维稳态传热包括了3个过程:
个过程:
内表面的吸热内表面的吸热平壁材料的导热平壁材料的导热外表面的散热外表面的散热由于是稳态过程由于是稳态过程消去中消去中间量间量qqqqei)(eeeetq)(eidq)(iiiitqeieidttq11)(令令称平壁的称平壁的总热阻总热阻,令令称平壁的称平壁的总传热系数总传热系数,因此因此热流密度热流密度传热的动力(温度差)传热的动力(温度差)/传热的阻力(热阻)传热的阻力(热阻)eieieieiRRRttdttq)(11)(eiRRRR00RWKm/2001RK0KKmW2/)()(0eieittKRttq2.封闭空气间层的传热封闭空气间层的传热封闭空期间层内的传热,是在有封闭空期间层内的传热,是在有限封闭空间内两个表面之间进行限封闭空间内两个表面之间进行的热转移过程,是导热、对流和的热转移过程,是导热、对流和辐射三种传热方式的综合作用的辐射三种传热方式的综合作用的结果。
结果。
导热由于空气的导热系数相导热由于空气的导热系数相当小,所以封闭空期间层中的导当小,所以封闭空期间层中的导热量基本可以忽略。
主要在接近热量基本可以忽略。
主要在接近壁面的层流边界层中。
壁面的层流边界层中。
对流换热强度主要与间层的厚度、位置、形状等因素有关。
对流换热强度主要与间层的厚度、位置、形状等因素有关。
辐射换热取决于间层表面材辐射换热取决于间层表面材料的辐射系数(黑度)和间层中料的辐射系数(黑度)和间层中间的温度状态。
间的温度状态。
曲线曲线-1静止空气的纯导热静止空气的纯导热曲线曲线-2间层内存在自然对流间层内存在自然对流曲线曲线-2与与3之间间层的辐射换热量之间间层的辐射换热量曲线曲线-3空气间层的总换热量空气间层的总换热量曲线曲线-4间层的一个表面敷贴铝箔时间层的一个表面敷贴铝箔时的总换热量的总换热量曲线曲线-5间层的两个表面敷贴铝箔敷间层的两个表面敷贴铝箔敷贴铝箔时的总换热量贴铝箔时的总换热量可以看出,辐射换热占了总换热量的可以看出,辐射换热占了总换热量的70%以上。
要减少空气间层的换热量以上。
要减少空气间层的换热量,必须重点减少辐射换热量。
,必须重点减少辐射换热量。
在间层表面涂贴反射材料,贴在间层表面涂贴反射材料,贴在间层温度较高的一侧为宜,在间层温度较高的一侧为宜,防止间层结露。
防止间层结露。
可以看出可以看出
(1)在建筑围护结构中采用封闭的空气间层可以增加热阻,省材)在建筑围护结构中采用封闭的空气间层可以增加热阻,省材料,质量轻,是一种有效而经济实用的技术措施。
料,质量轻,是一种有效而经济实用的技术措施。
(2)在围护结构中用一个厚的空气间层不如用几个薄的空气间层)在围护结构中用一个厚的空气间层不如用几个薄的空气间层。
(3)为了减少间层的辐射传热量,可以在间层表面涂贴反射材料)为了减少间层的辐射传热量,可以在间层表面涂贴反射材料,以贴在间层的高温侧为宜。
,以贴在间层的高温侧为宜。
3.平壁总热阻的计算平壁总热阻的计算称平壁的称平壁的总热阻总热阻为内表面换热阻、平壁导热阻及外表面换热为内表面换热阻、平壁导热阻及外表面换热阻之和。
阻之和。
(1)内表面换热阻)内表面换热阻内表面换热系数内表面换热系数eiRRRR0iRReRiRiiR1i
(2)外表面换热阻)外表面换热阻外表面换热系数外表面换热系数eReeR1e(3)平壁导热阻)平壁导热阻(a)单一材料层的热阻)单一材料层的热阻材料层的厚度,材料层的厚度,m材料的导热系数,材料的导热系数,RdRd)/(KmW12(b)多层匀质材料层的热)多层匀质材料层的热阻阻各各材料层的厚度,材料层的厚度,m各材料的导热系数,各材料的导热系数,nnndddRRRR221121nddd,21n,21)/(KmW1ie231d2d3d(c)组合材料层的热阻)组合材料层的热阻内表面换热系数,取内表面换热系数,取0.11垂直于热流方向的总传热面积,垂直于热流方向的总传热面积,各种不同材料的各种不同材料的传热传热面积,面积,各种不同材料的总各种不同材料的总传传热阻,热阻,修正系数修正系数外外表面换热系数,取表面换热系数,取0.04)(,02,021,010einnRRRFRFRFFRiR0F2m2mnFFF,21nRRR,02,01,0,WKm/2WKm/2eRWKm/2(A)当围护结构中有圆孔时,先把圆孔折合成同面积的方孔;)当围护结构中有圆孔时,先把圆孔折合成同面积的方孔;(B)当围护结构由两种材料组成时,取较小值取较大值)当围护结构由两种材料组成时,取较小值取较大值;(C)当围护结构由三种材料组成时,按求取。
)当围护结构由三种材料组成时,按求取。
仍取较大值仍取较大值21132/21(4)封闭空气间层的热阻)封闭空气间层的热阻l按照表查取按照表查取例例1计算图示平屋顶的总热阻计算图示平屋顶的总热阻eagiRRRRRRRR54310WKmdR/204.0049.0010.02111WKmdR/034.074.1060.02333WKmRag/42.02WKmdR/022.093.0020.02444WKmdR/059.017.0010.02555WKmRi/11.02WKmRe/04.02WKmR/889.004.0059.0022.0034.042.0204.011.0204。
平壁内部温度的确定。
平壁内部温度的确定l围护结构内表面温度和内部温度是评价热工性能的重要指围护结构内表面温度和内部温度是评价热工性能的重要指标,也是检验是否会产生凝结水的必须指标。
标,也是检验是否会产生凝结水的必须指标。
再对平壁整体列稳定传热方程式再对平壁整体列稳定传热方程式先列平壁内表面吸热方程式先列平壁内表面吸热方程式由于由于所以所以,可得,可得iqq)(1eiottRq)(1iiiitRq)
(1)(1iiieiotRttR)(eioiiittRRt同样,先列平壁第一层传热方程式,再同样,先列平壁第一层传热方程式,再列平壁整体传热方程式,列平壁整体传热方程式,可得可得依此类推依此类推,外表面,外表面,1qq)()(1211ieiodttR)(12eioittRR)(213eioittRRR)(11eiomjjiimttRRRt)()(eioeeeioeoiettRRtttRRRt第第3节平壁的周期性传热节平壁的周期性传热1.简谐热作用温度随时间呈正弦或者余弦函数的规律变化。
简谐热作用温度随时间呈正弦或者余弦函数的规律变化。
不稳定传热受到的热作用,通过的热流量以及温度分布都随着不稳定传热受到的热作用,通过的热流量以及温度分布都随着时间而变动。
时间而变动。
周期性不稳定传热外界的热作用随时间呈周期性变化。
周期性不稳定传热外界的热作用随时间呈周期性变化。
在时刻介质的温度在时刻介质的温度一周期内介质平均温度一周期内介质平均温度温度波的振幅温度波的振幅温度波的周期,温度波的周期,h时间,时间,h温度波的初相位,温度波的初相位,deg)360cos(ZAttttCotCotACoZ也可以写成也可以写成角速度角速度)360cos(ZAttt)cos(tAtthZdeg/,3602.半无限厚平壁在简谐热作用下的传热特点半无限厚平壁在简谐热作用下的传热特点l半无限厚平壁一侧由一个平面所限制,另一侧延伸半无限厚平壁一侧由一个平面所限制,另一侧延伸到无限远处,不能确定其厚度的壁体。
(地层、地下室的到无限远处,不能确定其厚度的壁体。
(地层、地下室的侧壁。
)侧壁。
)l半无限厚平壁在简谐热作用下的传热特点半无限厚平壁在简谐热作用下的传热特点
(1)周期相同周期相同平壁表面以及内部任何一点平壁表面以及内部任何一点x处的温处的温度,都会出现和介质温度周期度,都会出现和介质温度周期Z相同的简谐波动,相同的简谐波动,
(2)振幅衰减振幅衰减从介质到壁体表面到平壁内部,温度波从介质到壁体表面到平壁内部,温度波动的振幅逐渐减少,也叫温度波动的振幅逐渐减少,也叫温度波的衰减。
的衰减。
(3)相位延迟相位延迟从介质到壁体表面到平壁内部,温度波从介质到壁体表面到平壁内部,温度波的相位逐渐向后推移,也就是出现的相位逐渐向后推移,也就是出现最高温度的时间向后推移。
最高温度的时间向后推移。
xfeAAAxfexfeZZZ振幅衰减度(从介质到平壁表面)振幅衰减度(从介质到平壁表面)xfeZZZxfeAAAxfefeeAA在谐波作用下,物体内部的温度呈指数规律衰减。
在谐波作用下,物体内部的温度呈指数规律衰减。
xZcfxoeAA3.简谐热作用下材料和围护结构的热特性指标简谐热作用下材料和围护结构的热特性指标
(1)材料蓄热系数半无限厚物体表面热流波动的振幅与温度波动的)材料蓄热系数半无限厚物体表面热流波动的振幅与温度波动的振幅的比值。
振幅的比值。
物理意义:
物理意义:
表面对谐波作用的敏感程度表面对谐波作用的敏感程度。
在同样的热作用下,材料。
在同样的热作用下,材料的蓄热系数越大,其表面的温度波动越小;反之,如果材料的蓄热系数越的蓄热系数越大
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