1燃气涡轮发动机01-基础知识93.pptx
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第1章基础知识22第1章基础知识力学研究物质运动基本规律及其应用的科学。
主要内容包括:
物体运动状态的描述及牛顿运动定律等。
热力学研究能量及其转换的科学。
主要内容包括:
热力学的基本定律,即热力学第一定律和热力学第二定律;工质的热力性质和热力过程等。
气体动力学研究气体在流动过程中,气体与气体、气体与固体之间相互作用所遵循的规律及参数的变化规律。
传热学研究对象是热量传递的规律。
331.11.1物质物质物态和相变物态和相变物态物态:
构成物质的粒子的聚集状态叫物态。
构成物质的粒子的聚集状态叫物态。
物态有三种,即固态;液态和气态。
物态有三种,即固态;液态和气态。
相变相变:
由一种物态向另一种物态的转变叫相变。
:
由一种物态向另一种物态的转变叫相变。
相变相变有:
由气态变为液态叫由气态变为液态叫液化液化;(放热放热),由液态变为气态叫由液态变为气态叫汽化汽化;(吸热吸热),由液态变为固态叫由液态变为固态叫凝结凝结;(放热放热),由固态变为液态叫由固态变为液态叫熔解熔解;(吸热吸热),由固态变为气态叫由固态变为气态叫升华升华;(吸热吸热),由气态变为固态叫由气态变为固态叫结晶结晶。
(放热放热)。
三相点三相点物物质质的的汽汽化化曲曲线线,熔熔解解曲曲线线和和升升华华曲曲线线的的交交点点称称为为三三相相点点。
或或是是物物质的质的固态,液态和气态共存的温度点固态,液态和气态共存的温度点。
441.21.2物体的运动物体的运动-牛顿第一定律牛顿第一定律牛顿第一定律牛顿第一定律牛顿运动定律牛顿运动定律一、牛顿第一定律一、牛顿第一定律任任何何物物体体都都保保持持静静止止的的或或沿沿一一直直线线作作匀匀速速运运动动的的状状态态,直到作用在它上面的力迫使它改变这种状态为止直到作用在它上面的力迫使它改变这种状态为止牛牛顿第一定律指明了任何物体都具有第一定律指明了任何物体都具有惯性性所所谓惯性性,就就是是物物体体所所具具有有的的保保持持其其原原有有运运动状状态不不变的特性。
的特性。
551.21.2物体的运动物体的运动-惯性参考系性参考系牛顿运动定律牛顿运动定律惯性参考系性参考系运运动只有相只有相对于一定的参考系才有意于一定的参考系才有意义在在这种种参参考考系系中中观察察,一一个个不不受受力力作作用用的的物物体体或或处于于受受力力平平衡衡状状态下下的的物物体体,将将保保持持其其静静止止或或匀匀速速直直线运运动的的状状态不不变,这样的参考系称的参考系称为惯性参考系性参考系并非任何参考系都是并非任何参考系都是惯性系性系对一一般般力力学学现象象来来说,地地面面参参考考系系是是一一个个足足够精精确确的的惯性系性系牛牛顿定律只有在定律只有在惯性参考系中才成立。
性参考系中才成立。
非惯性坐标系非惯性坐标系相相对对于于惯惯性性参参照照系系做做变变速速运运动动的的参参照照系系是是非非惯惯性性参参照照系系,在非惯性参照系中的物体会受到惯性力作用在非惯性参照系中的物体会受到惯性力作用661.21.2物体的运动物体的运动-牛顿第三定律牛顿第三定律牛顿运动定律牛顿运动定律牛顿第三定律牛顿第三定律两两个个物物体体之之间间的的作作用用力力和和反反作作用用力力,在在同同一一直直线线上,上,大小相等而方向相反大小相等而方向相反771.21.2物体的运动物体的运动-力力1.2.31.2.3牛顿运动定律牛顿运动定律重力重力弹力力:
胡克定律胡克定律摩擦力摩擦力:
静摩擦力静摩擦力,动摩擦力摩擦力万有引力万有引力881.21.2物体的运动物体的运动-重力重力重力重力地地球球表表面面附附近近的的物物体体都都受受到到地地球球的的吸吸引引作作用受到的力叫做重力。
用受到的力叫做重力。
WW=mg式中式中m为质量为质量,质量为物体中所包含物质的多少。
质量为物体中所包含物质的多少。
其法定计量单位为其法定计量单位为公斤。
公斤。
991.21.2物体的运动物体的运动-弹弹力力力力弹力力发发生生形形变变的的物物体体,由由于于要要恢恢复复原原状状,对对与与它它接接触触的的物物体体会会产生力的作用,这种力叫弹力,又叫恢复力。
产生力的作用,这种力叫弹力,又叫恢复力。
弹弹力力是是产产生生在在直直接接接接触触的的物物体体之之间间并并以以物物体体的的形形变变为为先先决决条件的。
条件的。
胡克定律胡克定律在弹性限度内,弹力大小和形变成正比在弹性限度内,弹力大小和形变成正比FFMXMX式中式中MM叫弹簧的劲度系数,叫弹簧的劲度系数,负号表示弹力的方向总是负号表示弹力的方向总是和弹簧位移的方向相反,和弹簧位移的方向相反,这就是说,弹力总是指向这就是说,弹力总是指向要恢复它原长的方向。
要恢复它原长的方向。
10101.21.2物体的运动物体的运动-摩擦力摩擦力摩擦力摩擦力两两个个相相互互接接触触的的物物体体在在沿沿接接触触面面相相对运运动时,或或者者有有相相对运运动的的趋势时,在接触面之,在接触面之间产生一生一对阻止相阻止相对运运动的力,叫做摩擦力。
的力,叫做摩擦力。
静摩擦力静摩擦力相相互互接接触触的的两两个个物物体体在在外外力力作作用用下下,虽有有相相对运运动的的趋势,但但并并不不产生相生相对运运动,这时的摩擦力叫静摩擦力。
的摩擦力叫静摩擦力。
物体所受到的静摩擦力与物体所受到的静摩擦力与该物体的运物体的运动趋势的方向相反。
的方向相反。
静静摩摩擦擦力力的的大大小小视外外力力的的大大小小而而定定,介介乎乎00和和某某个个最最大大静静摩摩擦擦力力之之间间。
动摩擦力摩擦力当当外外力力超超过过最最大大静静摩摩擦擦力力时时,物物体体间间产产生生了了相相对对运运动动,这这时时也也有有摩擦力,叫做滑动摩擦力。
摩擦力,叫做滑动摩擦力。
滑动摩擦力也与正压力成正比。
滑动摩擦力也与正压力成正比。
对于于给定的一定的一对接触面来接触面来说,,一般两者都小于一般两者都小于11。
11111.21.2物体的运动物体的运动-万有引力万有引力万有引力万有引力任何两个物体之任何两个物体之间的吸引力的吸引力叫叫万有引力。
万有引力。
牛牛顿万有引力定律万有引力定律:
对于于质量量分分别为m11和和m22的的两两个个质质点点相相距距为为r时时,它们之间的引力它们之间的引力FF为:
为:
FF=G=G00m11m22/r/r22式中式中GG00叫万有引力常量叫万有引力常量其数值为其数值为GG006.67106.6710-11-11Nm2/kg22重重力力是是由由地地球球对它它表表面面附附近近的的物物体体的的引引力力引起的万有引力引起的万有引力。
12121.21.2物体的运动物体的运动-牛顿第二定律牛顿第二定律四、牛顿第二定律四、牛顿第二定律:
F=ma牛牛顿顿第第二二定定律律表表明明物物体体的的加加速速度度和和所所受受的的力力,它它们们同同时时存存在在,同同时时改改变变,同同时时消消失失。
一一旦旦作作用用在在物物体体上上的的外外力力被被撤撤去去,物物体体的的加加速速度度立立即即消消失失,但但这这并并不不意意味味着着物物体体停停止止运运动动,按按照照牛牛顿顿第第一一定定律律,这这时时物物体体将将作作匀匀速速直直线线运运动动,这这正是惯性的表现。
正是惯性的表现。
物物体体有有无无运运动动,表表现现在在它它有有无无速速度度,而而运运动动有有无无改改变变,则则要要取取决决于于它它有有无无加加速速度度。
如如果果有有加加速速度度,则则作作用用在在物物体体上上的外力一定存在,的外力一定存在,力是产生加速度的原因。
力是产生加速度的原因。
该力为合力该力为合力13131.21.2物体的运动物体的运动-力的叠加原理力的叠加原理力的叠加原理力的叠加原理力的叠加原理力的叠加原理如如果果几几个个力力同同时作作用用在在一一个个物物体体上上,则物物体体产生生的的加加速速度度等等于于每每个个力力单独独作作用用时产生生的的加加速速度度的的叠叠加加,也也等等于于这几几个个力力的的合合力力产生生的的加加速速度度。
这一一结论叫做叫做力的独立性原理力的独立性原理,又叫力的叠加原理。
,又叫力的叠加原理。
在在某某一一瞬瞬间间,作作用用在在物物体体上上的的所所有有外外力力的的合合力力等等于于物物体体动动量量的的变变化化率率,而而且且合合力力的的方方向向与与动动量量变变化化率率的的方方向向相相同。
同。
14141.3热力学基础热力学基础1.3.1热力学的基本概念热力学的基本概念系统(热力系):
系统(热力系):
在热力学中将研究对象的物质及其所在在热力学中将研究对象的物质及其所在的空间称为系统。
的空间称为系统。
外界外界:
系统之外能够以某种方式与系统发生相互作用的局部:
系统之外能够以某种方式与系统发生相互作用的局部区域内的物质称为外界。
区域内的物质称为外界。
界面界面:
系统与外界之间的分界面称为界面。
:
系统与外界之间的分界面称为界面。
界面可以是真实的界面可以是真实的,也可以是假想的也可以是假想的;可以是固定的可以是固定的,也可以是运动的。
也可以是运动的。
系统与外界之间的相互作用是指能量(包括热量和功)交系统与外界之间的相互作用是指能量(包括热量和功)交换和质量交换。
换和质量交换。
15151.3热力学基础热力学基础系统的分类:
系统的分类:
闭口系:
闭口系:
与外界无质量交换的系统称为闭口系。
与外界无质量交换的系统称为闭口系。
特点是系统中包含工质的质量保持不变。
特点是系统中包含工质的质量保持不变。
开口系:
开口系:
与外界有质量交换的系统称为开口系。
与外界有质量交换的系统称为开口系。
特点是系统的容积保持不变。
特点是系统的容积保持不变。
绝热系:
绝热系:
与外界无热量交换的系统称为绝热系。
与外界无热量交换的系统称为绝热系。
孤立系:
孤立系:
与外界既无质量的交换也无能量的交换称为孤立系。
与外界既无质量的交换也无能量的交换称为孤立系。
特点是系统中包含工质的质量和能量均保持不变。
特点是系统中包含工质的质量和能量均保持不变。
简单可压缩系:
简单可压缩系:
由可压缩流体构成由可压缩流体构成,与外界只交换热量和一与外界只交换热量和一种模式功的系统称为简单可压缩系。
这种系统与外界交换功种模式功的系统称为简单可压缩系。
这种系统与外界交换功的模式为容积功。
的模式为容积功。
16161.3热力学基础热力学基础状态状态:
在某一指定的瞬间系统所呈现的一切宏观性质的综合表现称为系统的状态。
在某一指定的瞬间系统所呈现的一切宏观性质的综合表现称为系统的状态。
系统可能呈现各种不同的状态系统可能呈现各种不同的状态,其中具有特别重要意义的是平衡状态。
其中具有特别重要意义的是平衡状态。
平衡状态平衡状态:
所谓平衡态是系统与外界不发生相互作用的条件下:
所谓平衡态是系统与外界不发生相互作用的条件下,其宏观性质不随时其宏观性质不随时间变化的状态。
间变化的状态。
热力过程热力过程系统从一个平衡态向另一个平衡态变化时所经历的全部状态的总和称为热系统从一个平衡态向另一个平衡态变化时所经历的全部状态的总和称为热力过程。
力过程。
热力过程根据其性质可分为热力过程根据其性质可分为:
准静态过程、不平衡过程、可逆过程和不可准静态过程、不平衡过程、可逆过程和不可逆过程等。
逆过程等。
准静态过程准静态过程:
由一系列无限接近于内部平衡状态的状态所组成由一系列无限接近于内部平衡状态的状态所组成,而且以而且以几乎趋近于零的速度进行的热力过程称为准静态过程几乎趋近于零的速度进行的热力过程称为准静态过程,或称为准平衡过程或称为准平衡过程和内部平衡过程。
和内部平衡过程。
可逆过程可逆过程:
系统在经历某一热力过程后:
系统在经历某一热力过程后,能够简单地逆转能够简单地逆转,使系统和外界使系统和外界可以同时完全复原的过程称为可逆过程可以同时完全复原的过程称为可逆过程,否则是不可逆过程。
否则是不可逆过程。
循环:
循环:
封闭的热力过程称为热力循环封闭的热力过程称为热力循环,简称为循环。
此时系统从一个平衡简称为循环。
此时系统从一个平衡态经过一系列的状态又回到原来的状态。
态经过一系列的状态又回到原来的状态。
17171.3热力学基础热力学基础-温度温度状态状态参数参数:
描写系统性质的宏观物理量。
:
描写系统性质的宏观物理量。
基本状态参数基本状态参数:
可以直接测量的状态参数称为基本状态参数。
可以直接测量的状态参数称为基本状态参数。
例如温度、压力、比容等。
例如温度、压力、比容等。
温度温度:
温度表示物体的冷热程度。
它是描写处于热平衡状态的温度表示物体的冷热程度。
它是描写处于热平衡状态的系统宏观特性的物理量。
系统宏观特性的物理量。
温温标标:
温温度度的的数数值值表表示示法法称称为为温温标标。
分分为为热热力力学学温温标标、摄摄氏氏温温标标、华华氏温标等。
氏温标等。
热热力力学学温温标标是是与与测测温温物物质质的的性性质质无无关关的的温温标标,单单位位为为开开尔尔文文,代代号号为为KK,以以标标准准大大气气压压下下水水的的三三相相点点为为唯唯一一的的基基准准点点,并并规规定定水水的的三三相相点点的的温温度度为为273.16K273.16K,温度单位为,温度单位为1/273.161/273.16。
摄摄氏氏温温标标是是选选用用标标准准大大气气压压下下水水的的两两相相点点(冰冰水水混混合合物物)为为00度度,沸沸点点为为100100度,并将温度视为测温物某一物性的线性函数的温标。
度,并将温度视为测温物某一物性的线性函数的温标。
热力学温度与摄氏温度之间的关系:
热力学温度与摄氏温度之间的关系:
TT(KK)tt273.15273.15华华氏氏温温标标是是选选用用标标准准大大气气压压下下水水的的两两相相点点(冰冰水水混混合合物物)为为3232度度,沸沸点点为为212212度,并将温度视为测温物某一物性的线性函数的温标。
度,并将温度视为测温物某一物性的线性函数的温标。
摄氏温度与摄氏温度与华氏温华氏温度之间的关系度之间的关系ttcc=(ttFF-32-32)5/95/9;TTFF=32+9t=32+9tcc/5/518181.3热力学基础热力学基础-压力压力压力压力单位面积上所承受的垂直方向的作用力称为压强或称为压力。
单位面积上所承受的垂直方向的作用力称为压强或称为压力。
压力的压力的法定计量单位是帕斯卡法定计量单位是帕斯卡,简称为帕,用,简称为帕,用PaPa表示。
表示。
1Pa=1N/1Pa=1N/m221MPa=101MPa=1066PaPa;1bar=101bar=1055PaPa绝对压力绝对压力:
系统的真实压力是绝对压力。
:
系统的真实压力是绝对压力。
绝对压力的基准点是绝对真空。
绝对压力的基准点是绝对真空。
表压力表压力:
系统的真实压力超出当地大气压力的部分叫表压。
:
系统的真实压力超出当地大气压力的部分叫表压。
pgg=p-p00真空度真空度:
系统的真实压力低于当地大气压力的部分叫真空度。
:
系统的真实压力低于当地大气压力的部分叫真空度。
pv=p00-p注注意意:
表表压压和和真真空空度度都都不不是是状状态态参参数数,因因为为它它们们的的数数值值不不但但与与系系统统的的真真实实压压力力有有关关,而而且且与与当当地地的的大大气气压压力力有有关。
所以关。
所以绝对压力才是状态参数绝对压力才是状态参数。
19191.3热力学基础热力学基础-状态方程状态方程比容比容单位位质量的物量的物质所占有的容所占有的容积称称为比容比容。
比容比容的法定计量单位是的法定计量单位是m33/kg/kg。
v=V/m状态方程状态方程平衡态下基本状态参数压力,平衡态下基本状态参数压力,温度和比容之间的关系式称为状态方程,温度和比容之间的关系式称为状态方程,即即FF(p,v,T)=0=0完全气体状态方程完全气体状态方程:
完完全全气气体体:
将将气气体体分分子子自自身身体体积积和和分分子子间间作作用用力力忽忽略略不不计计的的气气体体称称为为完全气体。
完全气体。
实实验验和和理理论论都都表表明明:
当当压压力力不不太太高高,温温度度不不太太低低时时,各各种种气气体体都都可可按按完全气体来处理。
完全气体来处理。
对于对于11公斤完全气体其状态方程为:
公斤完全气体其状态方程为:
pv=RT=RT式式中中:
为为气气体体常常数数。
气气体体常常数数只只决决定定于于气气体体的的种种类类不不随随气气体体的的状状态态而而变化。
空气的气体常数为变化。
空气的气体常数为287.06j/287.06j/(kgkg,KK)。
)。
pV=mRT=mRT20201.3热力学基础热力学基础-功功四、功和热四、功和热功:
功是力和沿着力的方向所移动的距离的乘积,用功:
功是力和沿着力的方向所移动的距离的乘积,用符号符号W表示表示功为过程量功为过程量系统对外界作功,则功为正()系统对外界作功,则功为正()外界对系统作功,则功为负()外界对系统作功,则功为负()比功的定义比功的定义功的单位功的单位热:
系统在热力过程中通过边界与外界之间依靠温差热:
系统在热力过程中通过边界与外界之间依靠温差传递的能量。
传递的能量。
单位单位热为过程量热为过程量热量以卡为单位时与功的单位之间的数量关系,相当于单位热量的功的数量,叫做热功当量热功当量。
焦耳首先用实验确定了这种关系,将这种关系表示为1卡(热化学卡)卡(热化学卡)=4.1840焦耳焦耳2121容积功:
容积功:
在热力过程中由于系统容积(比容)变化与外界交换在热力过程中由于系统容积(比容)变化与外界交换的功称为容积功。
的功称为容积功。
容积功分为膨胀功和压缩功。
容积功分为膨胀功和压缩功。
在热力过程中容积不断变大时与外界交换的功称为膨胀功。
在热力过程中容积不断变大时与外界交换的功称为膨胀功。
在热力过程中容积不断变小时与外界交换的功称为压缩功。
在热力过程中容积不断变小时与外界交换的功称为压缩功。
膨胀功为正,而压缩功为负。
膨胀功为正,而压缩功为负。
功率:
单位时间内所完成的功称为功率。
用符号功率:
单位时间内所完成的功称为功率。
用符号N表示。
表示。
功率的法定单位为瓦特,简称瓦,瓦焦尔秒功率的法定单位为瓦特,简称瓦,瓦焦尔秒1.3热力学基础热力学基础-容积功容积功22221.3热力学基础热力学基础-热量热量热量:
Q系统在过程中通过边界与外界之间依靠温差所传递的能量称为热量。
系统内单位质量的物质与外界所交换的热量称为比热量,用符号q表示。
外界对系统加热,则热量为正()系统向外界放热,则热量为负()热量的法定计量单位为“焦耳”(j),比热量的单位为“焦耳公斤”(j/kg)。
23231.3热力学基础热力学基础-内能内能1.3.2热力学基本定律内能:
热力系内部储存的能量。
U=UK+Up+UM+UA式中:
U-内能;UK内动能,它的大小取决于温度;Up内势能;它的大小取决于分子间的距离,即取决于比容;UM化学能;UA原子能。
在工程热力学范围内,内能只包含有内动能和内势能。
内能是状态参数。
对于完全气体,内能只包含有内动能,所以,完全气体的内能只是温度的单值函数。
内能的法定计量单位为j(焦尔),1公斤工质的内能称为比内能,比内能的法定计量单位为j/kg。
24241.3热力学基础热力学基础-热力学第一定律热力学第一定律热力学第一定律热力学第一定律1.3.2热力学基本定律一、热力学第一定律图示的由气缸活塞组成的闭口热力系,在初始平衡状态时,热力系的内能为U1,当外界对热力系加入Q的热量时,热力系对外界作了W的功,使热力系达到平衡状态,这时热力系的内能为U225251.3热力学基础热力学基础-热力学第一定律热力学第一定律热力学第一定律热力学第一定律1.3.2热力学基本定律闭口系热力学第一定律:
闭口系与外界交换的热量等于系统内能的变化与热力系与外界所交换的功之和。
Q=U2-U1+W或q=u2-u1+w它们适用于任何过程,也适用于任何工质。
是一个普遍适用的关系式。
微分形式可表示为:
Q=dU+W或q=du+w循环过程中的热力学第一定律表达式是:
系统与外界交换的循环功等于与外界交换的循环热。
26261.3热力学基础热力学基础-焓焓焓:
焓:
焓的定义为焓的定义为:
H=U+pV焓是状态参数焓是状态参数。
单位质量物质的焓称为比焓单位质量物质的焓称为比焓,用用h表示表示,即即h=u+pv焓的法定计量单位为焓的法定计量单位为jj(焦尔)(焦尔),比焓的单位为比焓的单位为j/kgj/kg。
用用焓表示的焓表示的热力学第一定律热力学第一定律q=dh+wt式中式中wt叫技术功叫技术功。
WWtt=-=-=-=-vdpvdp27271.3热力学基础热力学基础-热力学第二定律热力学第二定律1.3.2热力学基本定律热力学基本定律二、热力学第二定律二、热力学第二定律热力学第二定律的任务是研究热力过程进行的方向,条件热力学第二定律的任务是研究热力过程进行的方向,条件和限度的和限度的热力学第二定律的两种说法:
热力学第二定律的两种说法:
开尔文开尔文说法:
说法:
“不可能制造出从单一热源吸热并使不可能制造出从单一热源吸热并使之全部转变为功的循环发动机之全部转变为功的循环发动机”。
克克劳劳修修斯斯说说法法:
“不不可可能能由由低低温温物物体体向向高高温温物物体体传传送送热热量量而而不不引引起起其其它它变变化化”。
要要使使热热传传递递方方向向倒倒转转过过来,只有靠消耗功来实现来,只有靠消耗功来实现-空调28281.3热力学基础热力学基础-热力学第二定律热力学第二定律29291.3热力学基础热力学基础-热力学第二定律热力学第二定律1.3.2热力学基本定律热力学基本定律熵和熵方程熵和熵方程熵熵:
在微元可逆过程中系统与外界交换的热量与换热时系统温在微元可逆过程中系统与外界交换的热量与换热时系统温度的比值叫微元熵增度的比值叫微元熵增,用符号,用符号dSdS表示,表示,SS称为熵。
称为熵。
dS=(Q/T)rere熵熵是状态参数是状态参数。
单位质量的物质的熵称为比熵,用单位质量的物质的熵称为比熵,用ss表示。
表示。
S=s/m或或ds=(q/T)re熵的法定计量单位为熵的法定计量单位为j/Kj/K,比熵的单位为(比熵的单位为(j/kgj/kg,KK,)。
,)。
30301.3热力学基础热力学基础-热力学第二定律热力学第二定律不可逆过程的熵不可逆过程的熵可逆过程的熵可逆过程的熵:
热力系由状态热力系由状态1经可逆过程经可逆过程A到状态到状态2,熵的熵的变化为变化为:
不可逆过程的熵不可逆过程的熵:
热力系由状热力系由状态态1经不可逆过程经不可逆过程B到状态到状态2,熵的变化为熵的变化为:
31311.3热力学基础热力学基础-热力学第二定律热力学第二定律1.3.2热力学基本定律热力学基本定律熵方程熵方程:
dS=Sf+Sg或ds=sf+sg熵流熵流:
熵流是由于系统与外界换热而产生的熵的变化熵流是由于系统与外界换热而产生的熵的变化量量sf。
它是它是热能中的不可用能部分的表征热能中的不可用能部分的表征。
熵产熵产:
熵产是由不可逆因素引起的系统熵的变化量熵产是由不可逆因素引起的系统熵的变化量sg,熵产恒为正值或等于零。
它是系统中熵产恒为正值或等于零。
它是系统中可用能的可用能的不可逆损失的表征不可逆损失的表征。
或者说熵产是一切不可逆特征的。
或者说熵产是一切不可逆特征的表征。
表征。
32321.3热力学基础热力学基础-热力学第二定律热力学第二定律熵方程中的核心问题是熵产,熵产也正是热力学第二定律的实质内容。
由于能量在转换和转移过程中总是有其它形式的能量转变成热能,而热能又总是由高温传向低温,这些都会引起熵产。
这正是热能区别于其它型式能量的特征,也正是一切热力过程的自发性、方向性、不可逆性的根源。
33331.3热力学基础热力学基础-热力学第二定律热力学第二定律关于熵的几个问题关于熵的几个问题1、在状态、在状态1和和2之间有两个之间有两个过程过程,其中,其中,过程过程AA为可逆过程为可逆过程,过程过程BB为为不可逆过程。
则不可逆过程。
则SS1A21A2与与SS1B21B2的关系是的关系是:
SS1A21A2SS1B2;1B2;SS1A21A2=SS1B21B2;SS1A21A2SS1B21B22、热力系经历一可逆过程、热力系经历一可逆过程,
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