冷冲压变形基础知识.docx
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冷冲压变形基础知识
第2章冷冲压变形基础知识
内容简介:
本章讲述冲压变形的基础知识。
涉及塑性变形、塑性、变形抗力、主应力状态、主应变状态等概念;冲压成形基本原理和规律;冲压成形性能及常见冲压材料及其在图纸上的表示等。
学习目的与要求:
1、掌握塑性变形、塑性、变形抗力、主应力状态、主应变状态等概念;
2、掌握屈服准则、塑性变形时应力应变关系、体积不变条件、硬化规律、卸载弹性恢复规律和反载软化现象、最小阻力定律等冲压成形基本规律;
3、了解冲压成形性能指标,认识常见冲压材料;
重点:
塑性变形、塑性、变形抗力、主应力状态、主应变状态等概念、冲压成形基本规律及应用、冲压成形性能指标、常见冲压材料及其在图纸上的表示;
难点:
冲压成形基本规律、冲压成形性能。
冷冲压成形是金属塑性加工的主要方法之一,冷冲压成形的理论是建立在金属塑性变形理论的基础之上。
因此,要掌握冷冲压成形的加工技术,就必须对金属的塑性变形性质、规律及材料的冲压成形性能等有充分的认识。
2.1塑性变形理论基础
2.1.1影响金属塑性和变形抗力的因素
1、塑性变形、塑性与变形抗力的概念
塑性变形:
物体在外力作用下会产生变形,若外力去除以后,物体并不能完全恢复自己的原有形状和尺寸;
塑性:
物体具有塑性变形的能力称为塑性,塑性的好坏用塑性指标来评定。
塑性指标是以材料开始破坏时的变形量表示,它可借助于各种试验方法测定。
变形抗力:
在一定的变形条件(加载状况、变形温度及速度)下,引起物体塑性变形的单位变形力。
变形抗力反映了物体在外力作用下抵抗塑性变形的能力。
塑性和变形抗力是两个不同的概念。
通常说某种材料的塑性好坏是指受力后临近破坏时的变形程度的大小,而变形抗力是从力的角度反映塑性变形的难易程度。
如奥氏体不锈钢允许的塑性变形程度大,说明它的塑性好,但其变形抗力也大,说明它需要较大的外力才能产生塑性变形。
2、塑性变形对金属组织和性能的影响
金属受外力作用产生塑性变形后,不仅形状和尺寸发生变化,而且其内部组织和性能也将发生变化,这些变化可以归纳为以下四个方面:
(1)形成了纤维组织
(2)形成了亚组织
(3)产生了内应力
(4)产生了加工硬化
3、影响金属塑性及变形抗力的因素
金属的塑性不是固定不变的,影响因素很多,主要有以下几个方面:
(1)金属的成分和组织结构一般来说,组成金属的元素越少(如纯金属和固熔体)、晶粒愈细小、组织分布愈均匀,则金属的塑性愈好。
(2)变形时的应力状态金属变形时,压应力的成分愈多,金属愈不易破坏,其可塑性也就愈好。
与此相反,拉应力则易于扩展材料的裂纹与缺陷,所以拉应力的成分愈大,愈不利于金属可塑性的发挥。
(3)变形温度变形温度对金属的塑性有重大影响。
就大多数金属而言,其总的趋势是:
随着温度的升高,塑性增加,变形抗力降低(金属的软化)。
(4)变形速度变形速度是指单位时间内应变的变化量,但在冲压生产中不便控制和计量,故以压力机滑块的移动速度来近似反映金属的变形速度。
一般情况下:
对于小型件的冲压,一般可以不考虑速度因素,只需考虑设备的类型、标称压力和功率等;对于大型复杂件,宜采用低速成形(如采用液压机或低速压力机冲压)。
另外,对于加热成形工序,变形速度比较敏感的材料(如不锈钢、耐热合金、钛合金等),也宜低速成形。
(5)尺寸因素同一种材料,在其他条件相同的情况下,尺寸越大,塑性越差。
这是因为材料尺寸越大,组织和化学成分越不一致,杂质分布越不均匀,应力分布也不均匀。
例如厚板冲裁时,产生剪裂纹时凸模挤入板料的深度与板料厚度的比值(称为相对挤入深度)比薄板冲裁时小。
2.1.2塑性变形时的体积不变定律
在冲压过程中,材料的塑性变形都是模具对材料施加的外力所引起的内力或内力直接作用的结果。
一定的力的作用方式和大小都对应着一定的变形,所以为了研究和分析金属材料的变形性质和变形规律,控制变形的发展,就必须了解材料内各点的应力与应变状态以及它们之间的相互关系。
即ε1+ε2+ε3=0(2-1)
这就是塑性变形时的体积不变定律,它反映了三个主应变之间的数值关系。
根据体积不变定律,可以得出如下结论:
①塑性变形时,物体只有形状和尺寸发生变化,而体积保持不变。
②不论应变状态如何,其中必有一个主应变的符号与其他两个主应变的符号相反,这个主应变的绝对值最大,称为最大主应变。
③当已知两个主应变数值时,便可算出第三个主应变。
④任何一种物体的塑性变形方式只有三种,与此相应的主应变状态图也只有三种,如图1-1所示。
图2-1三种主应变图
2.1.3塑性条件(屈服条件)
决定受力物体内质点由弹性状态向塑性状态过渡的条件,称为塑性条件或屈服条件。
金属由弹性变形过渡到塑性变形,主要取决于在一定变形条件(变形温度与变形速度)下金属的物理力学性质和所处的应力状态。
一般来说,在材料性质和变形条件一定的情况下,塑性条件主要决定于物体的应力状态。
当物体内某点处于单向应力状态时,只要该向应力σ1达到材料的屈服点σs,该点就开始屈服,由弹性状态进入塑性状态,即此时的塑性条件是σ1≥σs。
但是对复杂应力状态,就不能仅仅根据一个应力分量来判断该点是否已经屈服,而要同时考虑其他应力分量的作用。
只有当各个应力分量之间符合一定关系时,该点才开始屈服。
法国工程师屈雷斯加(H·Tresca)通过对金属挤压的研究,于1864年提出:
在一定的变形条件下,当材料中的最大切应力达到某一定值时,材料就开始屈服。
并通过单向拉压等简单的试验,该定值就是材料屈服点应力值σs的一半,即σs/2。
设σ1≥σ2≥σ3,则屈雷斯加屈服条件可表达为:
τmax=
或σ1-σ3=σs(2-2)
屈雷斯加屈服条件又称最大切应力理论。
该条件公式简单,在事先知道主应力大小的情况下使用很方便。
但该条件显然忽略了中间主应力σ2的影响,实际上在一般三向应力状态下,σ2对于材料的屈服也是有影响的。
德国力学家密席斯(VonMises)于1913年在对屈雷斯加条件加以修正的基础上提出:
在一定的变形条件下,无论变形物体所处的应力状态如何,只要其三个主应力的组合满足一定条件,材料便开始屈服。
该条件为:
(σ1-σ2)2+(σ2-σ3)2+(σ3-σ1)2=2σs2(2-3)
密席斯屈服条件又称常量形变能量理论。
因密席斯条件考虑了中间主应力σ2的影响,实践证明,对于大多数金属材料(特别是韧性材料)来说,应用密席斯屈服条件更符合实际情况。
密席斯屈服条件虽然在数学表达方法上比较完善,但在方程中同时包含了全部应力分量,实际运算比较繁锁。
为了使用上的方便,可将密席斯屈服条件改写成如下简单形式:
σ1-σ3=βσs(2-4)
式中,β为反映中间主应力σ2影响的系数,其范围为1~1.155,具体取值见表1-1。
表2-1β值
中间应力
β
应力状态
应用举例
σ2=σ1或σ2=σ3
1.0
单向应力叠加三向等应力
软凸模胀形、外缘翻边
σ2=(σ1+σ3)/2
1.155
平面应变状态
宽板弯曲
σ1不属于上面两种情况
≈1.1
其他应力状态(如平面应力状态等)
缩口、拉深
由表1-1可知,在单向应力叠加三向等应力状态下,β=1,密席斯屈服条件与屈雷斯加屈服条件是一致的;在平面应变状态下,两个屈服条件相差最大,为15.5%。
2.1.4塑性变形时应力与应变的关系
物体弹性变形时,应力和应变之间的关系可以通过广义虎克定律来表示。
但物体进入塑性变形以后,其应力与应变的关系就不同了。
在单向受拉或受压时,应力与应变关系可用硬化曲线来表示,然而在受到双向或三向应力作用时,变形区的应力与应变关系相当复杂。
经研究,当采用简单加载(加载过程中只加载不卸载,且应力分量之间按一定比例递增)时,塑性变形的每一瞬间,主应力与主应变之间存在下列关系:
(2-4)
式中,C为非负数的比例常数。
在一定的条件下,C只与材料性质及变形程度有关,而与物体所处的应力状态无关,故C值可用单向拉伸试验求出。
式(1-12)也可表示为:
(2-5)
上述物理方程又称为塑性变形时的全量理论,它是在简单加载条件下获得的,通常用于研究小变形问题。
但对于冲压成形中非简单加载的大变形问题,只要变形过程中是加载,主轴方向变化不大,主轴次序基本不变,实践表明,应用全量理论也不会引起太大的误差。
全量理论是冲压成形中各种工艺参数计算的基础,而且利用全量理论还可以对有些变形过程中坯料的变形和应力的性质作出定性的分析和判断,例如:
①由式(1-13)可知,判断某方向的主应变是伸长还是缩短,并不是看该方向是受拉应力还是受压应力,而是要看该方向应力值与平均应力σm的差值。
差值为正时是拉应变,为负时是压应变。
②若σ1=σ2=σ3=σm,由式(1-13)可知,ε1=ε2=ε3=0,这说明在三向等拉或等压的球应力状态下,坯料不产生任何塑性变形(但有微小的体积弹性变化)。
③由式(1-12)可知,三个主应力分量和三个主应变分量代数值的大小、次序互相对应,即若σ1≥σ2≥σ3,则有ε1≥ε2≥ε3。
④当坯料单向受拉时,即σ1>0、σ2=σ3=0时,因为σ1-σm=σ1-σ1/3>0,由式(1-13)可知ε1>0,ε2=ε3=-ε1/2。
这说明在单向受拉时,拉应力作用方向为伸长变形,另外两个方向则为等量的压缩变形,且伸长变形为每一个压缩变形的2倍。
如翻孔时,坯料孔边缘的变形就属于这种情况。
同样,当坯料单向受压时,压应力作用方向上为压缩变形,另外两方向为等量的伸长变形,且压缩变形为每一个伸长变形的2倍。
如缩口、拉深时,坯料边缘的变形即属于此种情况。
⑤坯料受双向等拉的平面应力作用,即σ1=σ2>0、σ3=0时,由式(1-13)可知,ε1=ε2=-ε3/2。
这说明当坯料受双向等拉的平面应力作用时,在两个拉应力作用的方向为等量的伸长变形,而在另一个没有主应力作用的方向为压缩变形,其值为每个伸长变形的2倍。
平板坯料胀形时的中心部位就属于这种情况。
⑥由式(1-13)可知,当σ2-σm=0时,必有ε2=0,根据体积不变定律,则有ε1=-ε3。
这说明在主应力等于平均应力的方向上不产生塑性变形,而另外两个方向上的塑性变形数值相等、方向相反。
这种变形称为平面变形,且平面变形时必有σ2=σm=(σ1+σ2+σ3)/3,即σ2=(σ1+σ3)/2。
如宽板弯曲时,板料宽度方向变形为0,该方向上的主应力即为其余两个方向主应力之和的一半。
⑦当坯料三向受拉,且σ1>σ2>σ3>0时,在最大拉应力σ1方向上的变形一定是伸长变形,在最小拉应力σ3方向上的变形一定是压缩变形。
同样,当坯料三向受压,且0>σ1>σ2>σ3时,在最小压应力σ3(绝对值最大)方向上的变形一定是压缩变形,而在最大压应力σ1(绝对值最小)方向上的变形一定是伸长变形。
2.1.5加工硬化与硬化曲线
1.硬化现象与硬化曲线
加工硬化:
一般常用的金属材料,随着塑性变形程度的增加,其强度、硬度和变形抗力逐渐增加,而塑性和韧性逐渐降低。
材料的硬化规律可以用硬化曲线来表示。
硬化曲线实际上就是材料变形时的应力随应变变化的曲线,可以通过拉伸、压缩或胀形试验等多种方法求得。
图1-2所示为拉伸试验时获得的两条应力一应变曲线,其中曲线1的应力是以各加载瞬间的载荷F与该瞬间试件的截面面积A之比F/A来表示的,它考虑了变形过程中材料截面积的变化,真实反映了硬化规律,故称之为实际应力曲线(又称硬化曲线或变形抗力曲线)。
曲线2的应力是按各加载瞬间的截荷F与变形前试样的原始截面积A0之比F/A0来表示的,它没有考虑变形过程中材料截面积的变化,因此应力F/A0并不能反应材料在各变形瞬间的真实应力,所以称之为假象应力曲线。
图2-2金属的应力一应变曲线
1—实际应力曲线2—假象应力曲线
σs—屈服点应力σj(σb)—缩颈点应力σd—断裂点应力
图2-3所示是用试验求得的几种金属在室温下的硬化曲线。
从曲线的变化规律来看,几乎所有的硬化曲线都具有一个共同的特点,即在塑性变形的开始阶段,随着变形程度的增大,实际应力剧烈增加,但当变形程度达到某些值以后,变形的增加不再引起实际应力的显著增加,也就是说,随着变形程度的增大,材料的硬化强度dσ/dε(或称硬化模数)逐渐降低。
图2-3几种金属在室温下的硬化曲线
一般来说,硬化曲线所表达的应力—应变关系不是简单的函数关系,这给求解塑性力学问题带来了困难。
为了实用上的需要,常用直线或指数曲线来近似代替实际硬化曲线。
用直线代替硬化曲线的实质是:
在实际应力—应变所表示的硬化曲线上,于缩颈点处作一切线来近似代替实际硬化曲线,如图1-4所示。
该硬化直线的方程式为:
σ=σ0+Dε(2-6)
式中σ0——近似屈服强度(硬化直线在纵坐标轴上的截距);
D——硬化模数(硬化直线的斜率)。
图2-4硬化直线
显然,用直线代替硬化曲线是非常近似的,仅在缩颈点附近精确度较高,当变形程度很小或很大时,硬化直线与实际硬化曲线之间存在很大的差别。
所以在冲压生产中常用指数曲线表示硬化曲线,其方程式为:
σ=Aεn(2-7)
式中A——系数;
n——硬化指数。
A和n与材料的种类和性能有关,可通过拉伸试验求得,其值列于表1-2。
指数曲线与材料的实际硬化曲线比较接近。
表2-2几种金属材料的A与n值
材料
A/MPa
n
材料
A/MPa
n
软铜
710~750
0.19~0.22
银
470
0.31
黄铜(wZn40%)
990
0.46
铜
420~460
0.27~0.34
黄铜(wZn35%)
760~820
0.39~0.44
硬铝
320~380
0.12~0.13
磷青铜
1100
0.22
铝
160~210
0.25~0.27
磷青铜(低温退火)
890
0.52
硬化指数n(又称n值)是表明材料塑性变形时硬化性能的重要参数。
n值大时,表示变形过程中材料的变形抗力随变形程度的增加而迅速增大,因而对板料的冲压成形性能及冲压件的质量都有较大的影响。
2.卸载规律与反载软化现象
硬化曲线(实际应力—应变曲线)反映了单向拉伸加载时材料的应力与应变(或变形抗力与变形程度)之间的变化规律。
如果加载一定程度时卸载,这时应力与应变之间如何变化呢?
如图1-5所示,拉伸变形在弹性范围内的应力与应变是线性关系,若在该范围内卸载,则应力、应变仍按同一直线回到原点O,没有残留变形。
如果将试件拉伸使其应力超过屈服点A,例如达到B点(σB、εB),再逐渐卸下载荷,这时应力与应变则沿BC直线逐渐降低,而不再沿加载经过的路线BAO返回。
卸载直线BC正好与加载时弹性变形的直线段平行,于是加载时的总应变εB就会在卸载后一部分(εt)因弹性回复而消失,另一部分(εs)仍然保留下来成为永久变形,即εB=εt+εs。
弹性回复的应变量为:
εt=σB/E(2-8)
式中,E为材料的弹性模量。
上述卸载规律反映了弹塑性变形共存规律,即在塑性变形过程中不可避免地会有弹性变形存在。
在实际冲压时,分离或成形后的冲压件的形状和尺寸与模具工作部分形状和尺寸不尽相同,就是因卸载规律引起的弹性回复(简称回弹)造成的,因此式(1-8)对我们考虑冲压成形时的回弹很有实际意义。
图2-5拉伸—卸载曲线
如果卸载后再重新加载,则随着载荷的加大,应力应变的关系将沿直线CB逐渐上升,到达B点应力σB时,材料又开始屈服,按照应力应变关系继续沿着加载曲线BE变化,如图1-14中虚线所示,所以σB又可理解为材料在变形程度为εB时的屈服点。
推而广之,在塑性变形阶段,硬化曲线上每一点的应力值都可理解为材料在相应变形程度下的屈服点。
如果卸载后反向加载,即将试件先拉伸然后改为压缩,其应力应变关系将沿曲线OABCA′E′规律变化,如图1-6所示。
试验表明,反向加载时应力应变之间基本按拉伸时的曲线规律变化,但材料的屈服点σs′较拉伸时的屈服点σs有所降低,这就是所谓的反载软化现象。
反载软化现象对分析某些冲压工艺(如拉弯)很有实际意义。
图2-6反载软化曲线
2.1.6冲压成形中的变形趋向性及其控制(自学)
1.冲压成形中的变形趋向性
在冲压成形过程中,坯料的各个部分在同一模具的作用下,却有可能发生不同形式的变形,即具有不同的变形趋向性。
在这种情况下,判断坯料各部分是否变形和以什么方式变形,以及能否通过正确设计冲压工艺和模具等措施来保证在进行和完成预期变形的同时,排除其他一切不必要的和有害的变形等等,则是获得合格的高质量冲压件的根本保证。
因此,分析研究冲压成形中的变形趋向及控制方法,对制定冲压工艺过程、确定工艺参数、设计冲压模具以及分析冲压过程中出现的某些产品质量问题等,都有非常重要的实际意义。
一般情况下,总是可以把冲压过程中的坯料划分成为变形区和传力区。
冲压设备施加的变形力通过模具,并进一步通过坯料传力区作用于变形区,使其发生塑性变形。
如图1-7所示的拉深和缩口成形中,坯料的A区是变形区,B区是传力区,C区则是已变形区。
由于变形区发生塑性变形所需的力是由模具通过传力区获得的,而同一坯料上的变形区和传力区都是相毗邻的,所以在变形区和传力区分界面上作用的内力性质和大小是完全相同的。
在这样同一个内力的作用下,变形区和传力区都有可能产生塑性变形,但由于它们之间的尺寸关系及变形条件不同,其应力应变状态也不相同,因而它们可能产生的塑性变形方式及变形的先后是不相同的。
通常,总有一个区需要的变形力比较小,并首先满足塑性条件进入塑性状态,产生塑性变形,我们把这个区称之为相对的弱区。
如图1-7a所示的拉深变形,虽然变形区A和传力区B都受到径向拉应力σr作用,但A区比B区还多一个切向压应力σθ的作用,根据屈雷斯加塑性条件σ1-σ3≥σs,A区中σ1-σ3=σθ+σr,B区中σ1-σ3=σr,因σθ+σr>σr,所以在外力F的作用下,变形区A最先满足塑性条件产生塑性变形,成为相对弱区。
图2-7冲压成形时坯料的变形区与传力区
a)拉深b)缩口
A—变形区B—传力区C—已变形区
为了保证冲压过程的顺利进行,必须保证冲压工序中应该变形的部分(变形区)成为弱区,以便在把塑性变形局限于变形区的同时,排除传力区产生任何不必要的塑性变形的可能。
由此可以得出一个十分重要的结论:
在冲压成形过程中,需要最小变形力的区是个相对的弱区,而且弱区必先变形,因此变形区应为弱区。
“弱区必先变形,变形区应为弱区”的结论,在冲压生产中具有很重要的实用意义。
很多冲压工艺的极限变形参数的确定、复杂形状件的冲压工艺过程设计等,都是以这个道理作为分析和计算依据的。
如图1-7a中的拉深变形,一般情况下A区是弱区而成为变形区,B区是传力区。
但当坯料外径D太大、凸模直径d太小而使得A区凸缘宽度太大时,由于要使A区产生切向压缩变形所需的径向拉力很大,这时可能出现B区会因拉应力过大率先发生塑性变形甚至拉裂而成弱区。
因此,为了保证A区成为弱区,应合理确定凸模直径与坯料外经的比值d/D(即拉深系数),使得B区拉应力还未达到塑性条件以前,A区的应力先达到塑性条件而发生拉压塑性变形。
当变形区或传力区有两种以上的变形方式时,则首先实现的变形方式所需的变形力最小。
因此,在工艺和模具设计时,除要保证变形区为弱区外,同时还要保证变形区必须实现的变形方式具有最小的变形力。
例如,在图1-16b所示的缩口成形过程中,变形区A可能产生的塑性变形是切向收缩的缩口变形和在切向压应力作用下的失稳起皱,传力区B可能产生的塑性变形是筒壁部分镦粗和失稳弯曲。
在这四种变形趋向中,只有满足缩口变形所需的变形力最小这个条件(如通过选用合适的缩口系数d/D和在模具结构上采取增加传力区的支承刚性等措施),才能使缩口变形正常进行。
又如在冲裁时,在凸模压力的作用下,坯料具有产生剪切和弯曲两种变形趋向,如果采用较小的冲裁间隙,建立对弯曲变形不利(这时所需的弯曲力增大了)而对剪切有利的条件,便可在只发生很小的弯曲变形的情况下实现剪切,提高了冲件的尺寸精度。
2.控制变形趋向性的措施
在实际生产当中,控制坯料变形趋向性的措施主要以下几方面:
(1)改变坯料各部分的相对尺寸实践证明,变形坯料各部分的相对尺寸关系,是决定变形趋向性的最重要因素,因而改变坯料的尺寸关系,是控制坯料变形趋向性的有效方法。
如图1-8所示,模具对环形坯料进行冲压时,当坯料的外径D、内径d0及凸模直径dT具有不同的相对关系时,就可能具有三种不同的变形趋向(即拉深、翻孔和胀形),从而形成三种形状完全不同的冲件:
当D、d0都较小,并满足条件D/dT<1.5~2、d0/dT<0.15时,宽度为(D-dT)的环形部分产生塑性变形所需的力最小而成为弱区,因而产生外径收缩的拉深变形,得到拉深件(见图1-8b);当D、d0都较大,并满足条件D/dT>2.5、d0/dp<0.2~0.3时,宽度为(dT-d0)的内环形部分产生塑性变形所需的力最小而成为弱区,因而产生内孔扩大的翻孔变形,得到翻孔件(见图1-8c);当D较大、d0较小甚至为0,并满足条件D/dT>2.5、d0/dT<0.15时,这时坯料外环的拉深变形和内环的翻孔变形阻力都很大,结果使凸、凹模圆角及附近的金属成为弱区而产生厚度变薄的胀形变形,得到胀形件(见图1-8d)。
胀形时,坯料的外径和内孔尺寸都不发生变化或变化很小,成形仅靠坯料的局部变薄来实现。
(2)改变模具工作部分的几何形状和尺寸这种方法主要是通过改变模具的凸模和凹模圆角半径来控制坯料的变形趋向。
图2-8环形坯料的变形趋向
a)变形前的坯料与模具b)拉深c)翻孔d)胀形
如在图1-8a中,如果增大凸模圆角径rT、减小凹模圆角半径rT,可使翻孔变形的阻力减小,拉深变形阻力增大,所以有利于翻孔变形的实现。
反之,如果增大凹模圆角半径而减小凸模圆角半径,则有利于拉深变形的实现。
(3)改变坯料与模具接触面之间的摩擦阻力如在图1-8中,若加大坯料与压料圈及坯料与凹模端面之间的摩擦力(如加大压力FY或减少润滑),则由于坯料从凹模面上流动的阻力增大,结果不利于实现拉深变形而利于实现翻孔或胀形变形。
如果增大坯料与凸模表面间的摩擦力,并通过润滑等方法减小坯料与凹模和压料圈之间的摩擦力,则有利于实现拉深变形。
所以正确选择润滑及润滑部位,也是控制坯料变形趋向的重要方法。
(4)改变坯料局部区域的温度这种方法主要是通过局部加热或局部冷却来降低变形区的变形抗力或提高传力区强度,从而实现对坯料变形趋向的控制。
例如,在拉深和缩口时,可采用局部加热坯料变形区的方法,使变形区软化,从而利于拉深或缩口变形。
又如在不锈钢零件拉深时,可采用局部深冷传力区的方法来增大其承载能力,从而达到增大变形程度的目的。
2.2冷冲压材料
冷冲压所用的材料是冷冲压生产的三要素之一。
事实上,先进的冷冲压工艺与模具技术,只有采用冲压性能良好的材料,才能成形出高质量的冲压件。
因此,在冷冲压工艺及模具设计中,懂得合理选用材料,并进一步了解材料的冲压成形性能,是非常必要的。
2.2.1材料的冲压成形性能(自学)
材料对各种冲压成形方法的适应能力称为材料的冲压成形性能。
材料的冲压成形性能好,就是指其便于冲压成形,单个冲压工序的极限变形程度和总的极限变形程度大,生产率高,容易得到高质量的冲压件,且模具损耗低,不易出废品等。
由此可见,冲压成形性能是一个综合性的概念,它涉及的因素很多,但就其主要内容来看,有两个方面:
一是成形极限,二是成形质量。
1.成形极限
成形极限:
是指材料在冲压成形过程中能达到的最大变形程度。
对于不同的冲压工序,成形
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